Správy
Projekcia tangenciálneho zrýchlenia. Stosovne, ze normalne zrychlene body
Lineárny pohyb, lineárna rýchlosť, línia.
Premiestnenie(Na kinematike) - Zmena rozloženia fyzického tela v priestore dobre zvoleného systému kvôli tomu. Posun sa tiež nazýva vektor, ktorý charakterizuje zmenu. Nech je sila aditíva. Dovzhina vіdrіzka - modul pohybu, ktorý sa meria v metroch (СІ).
Môžete zmeniť posunutie ako spôsob zmeny vektora polomeru bodu: .
Modul pohybu sa s prechodom cesty v tom čase mení, aj keď to nie je hodina, pohyb sa priamo nemení. S touto trajektóriou bude priamy vietor. Napríklad v krivočiarom Rusku je cesta kvôli nervozite tricutnika väčšia.
Vektor D r = r -r 0 vedenie z polohy klasu akupunktúrneho bodu do polohy її in daný moment hodina (prírastok polomeru-vektora bodu pre pohľad na interval hodiny), je tzv posunutie.
V priamočiarom smere sa vektor posunutia mení s priamkou trajektóriou a modulom posunutia |D r| späť na prejdenú cestu D s.
Lineárna tesnosť tela na mechanike
Shvidkist
Na charakterizáciu pohybu hmotného bodu sa zavádza vektorová veličina - rýchlosť, ktorá je definovaná ako rýchlosť ruhu, tak ja joga rovno na danú chvíľu.
Poď hmotný bod zrútenie v akejsi krivočiarej trajektórii tak, že v momente tїій відпідідє polomer-vektor r0 (obr. 3). Natiahnutie malého intervalu na hodinu D t prejsť bod D s ktorý odoberá elementárny (nevýrazne malý) pohyb Dr.
Vektor priemernej rýchlosti
Smer vektora priemernej rýchlosti sa líši od smeru Dr. S neprepojenou zmenou v D t stredná rýchlosť má hraničnú hodnotu, ako sa tomu hovorí mitteva shvidkistya v:
Mitteva shvidkіst v v takejto hodnosti je vektorová veličina, ktorá je drahšia ako prvý pokhіdnіy polomer-vektor bodu, ktorý sa po hodine zrúti. Oscilki sіchucha mezhі zbіgaєtsya z dotichnuyu, potom vektor rýchlosti v smerujúci pozdĺž dotіchnіy na traєktorії y bіk ruhu (obr. 3). Svet sa zmenil D t spôsob D s daedals bližšie k |Dr|
V tomto poradí je modul rýchlosti rukavice ďalším najlepším spôsobom za hodinu:
o nerіvnomіrnomu rusі - modul mittevskoy shvidkost z zmіnyuєtsya. Ktorá vipadka má skalárnu hodnotu á vñ - stredná švédčina nerіvnomіrnogo rhu:
3 obr. 3 kričať, scho á vñ> |ávñ|, črepy D s> |Dr|, a v časoch priameho pohybu
Yakshcho viraz d s = v d t(div. vzorec (2.2)) t predtým t+ D t, potom poznáme dlhú cestu, prejdenú o bod za hodinu D t:
V časoch rovnaký pohybčíselná hodnota mittevy je rýchla; todi viraz (2.3) v buducnosti pozriem
Dovzhina cesta, prešiel o bod za hodinu t 1 až t 2, daný integrálom
Rýchlo a sklad jogy
V časoch nerovnomerného pohybu je dôležité vedieť, ako rýchlo sa rýchlosť mení s hodinou. Fyzikálna veličina, ktorá priamo charakterizuje rýchlosť zmeny rýchlosti pre modul i, є prikorennya.
Pozri na plochá skala, tobto. ak všetky krivky trajektórie bodu ležia v rovnakej rovine. Nech vektor v určuje rýchlosť bodu A práve teraz t. za hodinu D t bod, ktorý sa zrúti, sa presunul do polohy o a pridbala swidk_st, vіdminnu vіd v ako modul, takže som rovný a rovný v 1 \u003d v + Dv. Presuňte vektor v 1 nahor k bodu A a poznáme Dv (obr. 4).
Stredný vek nerovnomerný pohyb v intervale t predtým t+ D t sa nazýva vektorová veličina, ktorá umožňuje meniť hustotu Dv až po hodinový interval D t
Mittevim priskorennyam a (zrýchlené) hmotné body v momente hodiny t byť medzi strednou cestou:
V tomto poradí, zrýchlenie vektorového množstva, ktoré je drahšie pri prvom dobrom neočakávanom o hodinu.
Vektor Dv uložíme do dvoch skladov. Za ktorý bod A(obr. 4) v priamke v_dklademo vektor , modulo rovné v 1 . Je zrejmé, že vektor , rovnaká zmena rýchlosti za hodinu D t za modulom: . Ďalší skladový vektor Dv charakterizuje zmenu rýchlosti za hodinu D t rovno vpred.
Tangenciálne a normálne zrýchlenie.
Tangenciálne zrýchlené- zložka zrýchlenia, narovnávaná podľa trajektórie pohybu. Vychádza priamo z vektora rýchlosti so zrýchleným Rusom a úmerne sa vyrovnáva so zdvihnutým. Charakterizujte zmenu rýchlostného modulu. Označuje sa zvukom abo ( atď., pokiaľ je písmeno zvolené na účely označenia ponáhľania sa v tomto texte).
Okrem tangenciálneho zrýchlenia je projekcia vektora tangenciálneho zrýchlenia - ako je viac naznačené - na jednom vektore dotickom ku trajektórii, ktorá sa rozširuje z projekcie (opakovaného) vektora zrýchlenia na jeden jediný vektor. vektor bodky. A tu to nie je neznámy vektor, ale „skalár“ - spravidla pre projekciu súradníc vektora -.
Hodnota tangenciálneho zrýchlenia - v senzorickej projekcii vektora zrýchlenia na jeden vektor trajektórie vektora - môže byť vyjadrená nasledovne:
de - kolіyna shvidkіst vzdovzh traєktorії, scho zbіgaєtsya s absolútnou hodnotou mittєvoї shvidkostі v danom okamihu.
Ako vyhrať za jeden vektor vedomostí s veľkosťou bodu, môžete napísať tangenciálne zrýchlenie pre vektorový vzhľad:
Višňovok
Viraz pre tangenciálne zrýchlenie je možné poznať diferenciáciou vektora rýchlosti počas hodiny, reprezentácie pohľadu na jeden bodový vektor:
de perche dodanok - tangenciálne zrýchlený a druhý - normálne zrýchlený.
Tu je známy pre jeden vektor normály k trajektórii a - pre tok trajektórie (); vo zvyšku prechodu je to tiež zreteľnejšie
i, z geometrického mirkuvanu,
Tsentroshvidke zrýchlené (normálne)- časť celkového zrýchlenia bodu, priblížená zakrivením trajektórie a rýchlosťou pohybu po hmotnom bode. Takéto zrýchlenie sa narovná do stredu zakrivenia trajektórie, čo je význam tohto termínu. Formálne a denne výraz dotsentrové prikorennya zagal zbіgaєtsya s výrazom normálne prikorennya, vіdrіznyuchi skôr štylisticky (a historicky).
Zvlášť často sa hovorí o dotsentrovy priskornnya, ak idete o rovnakom zhone podľa stávky alebo v Rusku, viac či menej blízko k najviac okremy poklesu.
Elementárny vzorec
de - normálna (vіdtsentrove) zrýchlená, - (mittєva) lineárna swidkіst ruhu pozdĺž trajektórie, - (mittєva) kutova swidkіst tej ruhu do stredu zakrivenia trajektórie, - polomer zakrivenia trajektórie v daných bodoch. (Spojenie medzi prvým vzorcom a druhým je zrejmé, vrakhovuchi).
Častejšie zahŕňajú absolútne hodnoty. Їх sa ľahko píše vo vektorovom zobrazení vynásobením jedným vektorom v strede zakrivenia trajektórie k danému bodu її:
Vzorce Qi však zastosovnі až do poklesu kolísania s konštantnou (pre absolútnu hodnotu) swidkistyu a na spravodlivý pokles. Druhý však potrebuje matku na uvazi, čo nie je rovnaký vektor zrýchlenia, ale iba jeden sklad, je kolmý na trajektóriu (inak je to isté kolmé na vektor rýchlosti matky); potom vstúpte do druhého tangenciálneho skladu (tangenciálne zrýchleného) do horného vektora zrýchlenia, na priamke prebieha od bodky k trajektórii (alebo inak, s mitteva shvidkistyu).
Višňovok
Tí, ktorí rozkladajú vektor zrýchlený na zložky - jeden vektor bodkovaný k trajektórii (tangenciálne zrýchlený) a druhý ortogonálny yoma (normálne zrýchlený) - môžu byť šikovní a hnedí, dokončiť to samozrejme sami. Tse pogreshutsya scho, že v Rusku s konštantou pre veľkosť swidkistyu tangenciálne sklady sú blízko nule, takže v tomto dôležitom, okremy vipadka, sú ponechané len normálne sklady. Okrem toho je možné znížiť povrch týchto skladov, čo jasne vyjadruje silu autority, a normálne urýchliť štruktúru vlastného vzorca, aby sa dosiahol dôležitý a netriviálny geometrický vzhľad. Nezdá sa, že už ide o úctyhodný okremy hojdačky na kolíku (čo je predtým prakticky možné bez zmeny buti zagalneniy a na divokej hojdačke).
Centroshvidke zrýchlil- Bod zrýchlenia skladu, ktorý charakterizuje rýchlosť zmeny smeru rýchlostného vektora pre trajektóriu so zakrivením (iný sklad, tangenciálne zrýchlenie, charakterizujúce zmenu rýchlostného modulu). Smeruje do stredu zakrivenia trajektórie, čo je termín pre zmätok. Výraz „vіdtsentrové priskorennya“ je ekvivalentný výrazu „ je v poriadku poponáhľať sa". Ten skladový vak síl, akoby sa rýchlo približoval, sa nazýva predcentrálna sila.
Najväčší jednoduchý zadok predstredové zrýchlenie є vektor zrýchlenia v prípade rovnakej ruštiny podľa kolíku (narovnanie do stredu kruhu).
Gostryuvalne skôr v priemete na rovinu, kolmú na os, stojacu ako docentr.
Elementárny vzorec[ | ]
a n = v 2 R (\displaystyle a_(n)=(\frac (v^(2))(R))\ ) a n = ω 2 R , (\displaystyle a_(n)=\omega ^(2)R\,)de a n (\displaystyle a_(n)\ )- normálne (vіdtsentrove) rýchlejšie, v (\displaystyle v\ )- (mitteva) lineárny pohyb pozdĺž trajektórie, ω (\displaystyle \omega \ )- (mitteva) kutova shvidkіst tsgogo ruhu do stredu zakrivenia trajektórie, R (\displaystyle R\)- polomer zakrivenia trajektórie v bode qiy. (Spojenie medzi prvým vzorcom a druhým je zrejmé, vrakhovuchi v = R ( \displaystyle v=\omega R\ )).
Častejšie zahŕňajú absolútne hodnoty. Їх je ľahké napísať y do vektorového vzhľadu vynásobením e R (\displaystyle \mathbf(e) _(R))- jeden vektor od stredu zakrivenia trajektórie do stredu bodu:
an = v 2 R e R = v 2 R 2 R (\displaystyle \mathbf(a) _(n)=(\frac (v^(2))(R))\mathbf(e) _(R)= (\frac (v^(2))(R^(2)))\mathbf (R) ) a n = co2R. (\displaystyle \mathbf (a) _(n)=\omega ^(2)\mathbf (R) .)Vzorce Qi sa rovnajú kolísaniu konštanty (za absolútnou hodnotou) swidkistyu, a tak k poklesu dovilny. Avšak v inom type je potrebná matka na uvazi, čo nie je prvý vektor zrýchlenia, ale viac ako jeden sklad, kolmý na trajektóriu pohybu (inak kolmo na vektor shvidkost rukavice); Nový vektor zrýchlenia zahŕňa ďalší tangenciálny sklad ( tangenciálne zrýchlené) a τ = d v / d t (\displaystyle a_(\tau )=dv/dt\ ), spoluriadený dotichny na trajektóriu pohybu (chi, scho tie, mitteva shvidkostі).
Motivácia a Višňovok[ | ]
Tí, ktorí rozkladajú vektor zrýchlený na zložky - jeden vektor bodkovaný k trajektórii (tangenciálne zrýchlený) a druhý ortogonálny yoma (normálne zrýchlený) - môžu byť šikovní a hnedí, dokončiť to samozrejme sami. Keď je Rusko konštantné za modulom, tangenciálny sklad sa rovná nule, takže v tomto dôležitom okrem vpadka iba normálny sklad. Okrem toho je možné znížiť povrch týchto skladov, čo jasne vyjadruje silu autority, a normálne urýchliť štruktúru vlastného vzorca, aby sa dosiahol dôležitý a netriviálny geometrický vzhľad. Nie kazhuchi už o úctivých okremy vipadok ruhu na hranici.
Formálny visnovok[ | ]
Rozloženie zrýchlenia na tangenciálnej a normálnej zložke (druhá z nich a є docenter alebo normálne zrýchlenie) sa dá zistiť diferenciáciou vektora rýchlosti, reprezentácií vizuálneho v = v e τ (\displaystyle \mathbf(v) =v\,\mathbf(e) _(\tau )) cez jeden bodový vektor e τ (\displaystyle \mathbf (e) _(\tau )):
a = dvdt = d (ve τ) dt = dvdte τ + vde τ dt = dvdte τ + vde τ dldldt = dvdte τ + v 2 R en , (displaystyle \mathbf (a) =(\frac (d\mathbf ( v ) )(dt))=(\frac (d(v\mathbf (e) _(\tau)))(dt))=(\frac (\mathrm (d) v)(\mathrm (d) t ) )\mathbf (e) _(\tau )+v(\frac (d\mathbf (e) _(\tau ))(dt))=(\frac (\mathrm (d) v)(\mathrm ( d ) t))\mathbf (e) _(\tau )+v(\frac (d\mathbf (e) _(\tau ))(dl))(\frac (dl)(dt))=(\frac (\mathrm (d) v) (\mathrm (d) t))\mathbf (e) _(\tau )+(\frac (v^(2))(R))\mathbf (e) _( n )\ ,)Tu sme našli definíciu pre jeden normálny vektor k trajektórii, ktorá l (\displaystyle l\)- pre in-line trajektóriu ( l = l (t) (\displaystyle l=l(t)\ )); vo zvyšku prechodu je to tiež zreteľnejšie
d l / d t = v (\displaystyle dl/dt=v\ )i, z geometrického mirkuvanu,
d e d l = e nR. (\displaystyle (\frac (d\mathbf (e) _(\tau ))(dl))=(\frac (\mathbf (e) _(n))(R)).) v 2 R e n (\displaystyle (\frac (v^(2))(R))\mathbf (e) _(n)\ )Normálne (Vіdtsentrovim) zrýchlenie. Ak je to tak, zmysel objektu je vstúpiť pred nový objekt, ako aj dôkaz toho, že vektor je skutočne ortogonálny k vektoru (takže e n (\displaystyle \mathbf(e) _(n)\ )- v skutočnosti vektor normálu) - vibilita geometrických kruhov (v skutočnosti tie, ktoré vyzerajú ako vektor konštantného života na hodinu, sú kolmé na samotný vektor - aby som dokončil jednoduchý fakt); v tomto prípade sme zastosovuєmo tse spevnenie pre d e τ d t (\displaystyle (\frac (d\mathbf(e) _(\tau ))(dt)))
Rešpekt [ | ]
Je ľahké si zapamätať, že absolútna hodnota tangenciálneho zrýchlenia je len ľahnúť si v prípade zrýchlenia na ceste, zbіgayuchis s jeho absolútnou hodnotou, na absolútnu hodnotu normálneho zrýchlenia, ako v prípade zrýchlenia na ceste, neležte, ale ľahnite si na cestu.
Tu môžete nájsť spôsoby, ako buď їх možnosti použiť na predstavenie takýchto ľudí, aby pochopili, ako zakrivenie krivky a polomer zakrivenia krivky (úlomky na špičke, ak je krivka R (\displaystyle R) zbіgaєtsya s polomerom takéhoto kolíka; nie je príliš dôležité ukázať, čo je v oblasti e τ , e n (\displaystyle \mathbf (e) _(\tau ),\,e_(n)) rovno e n (\displaystyle e_(n)\ ) vіd tsієї body na vіdstanі R (\displaystyle R) v ňom - bude sa pohybovať po danej krivke - trajektórii - presne do iného rádu troch bodov na vzdialenosti od stredu bodu).
V kinematike je pre jednoznačné označenie charakteristík pohybu telesa, či sú na dráhe nejaké body, potrebné poznať jeho rýchlosť a rýchlosť. Uloženie týchto hodnôt poskytuje všetky potrebné informácie na výpočet trasy prejdenej telom. Poďme sa pozrieť na správu článku, ktorý je tak zrýchlený tangenciálne a normálne zrýchlený.
Vo fyzike
Prvý, ktorý sa zvažuje pre mechanický pohyb, je zrýchlený normálne a tangenciálne zrýchlený, čo je rozpoznateľné samotnými fyzickými znalcami. Odpusť mi za odpustenie. Vo fyzike pod ním sa berú do úvahy charakteristiky zmeny rýchlosti. Zvyšok je vektorová veličina, ktorá udáva rýchlosť zmeny súradníc objektu, ktorý sa v priestore zrúti. Rýchlosť sa meria v metroch za sekundu (možno prejde za jednu hodinu). Ak її znamená symbol, potom bude označenie matematicky vyzerať takto:
Tsya žiarlivosť znamená takzvaný vonku mitteve priskorennya. Mittevim sa nazýva to, čo charakterizuje zmenu rýchlosti menej ako raz.
Ak ruh є rovnomerne zrýchľujeme, takže natiahnutím prosperujúcej hodiny nemeníme priamo náš modul, potom si môžeme zapísať nasledujúci vzorec pre stretnutie s jogou:
De Δt>>dt. Hodnota a sa tu nazýva priemer, ako keby v divokej depresii stúpala pred rukavicou.
Zrýchlenie sa meria v systéme CI v metroch za sekundu štvorcovú (m/s 2).
Trajektória kolapsu a zložky celkového zrýchlenia
Väčšina telies v prírode sa zrúti po krivých trajektóriách. Pažbami takéhoto premiestnenia sú: obaľovanie planét na ich obežných dráhach, parabolický pád kameňa na zem, otáčanie auta. Pri rôznych krivočiarych trajektóriách sa v určitom bode hodiny rýchlosť narovná pozdĺž bodky do bodu trajektórie, ktorú možno vidieť. Ako je to po narovnaní rýchle?
Aby sme ukázali viac jedla, zapíšeme rýchlosť tela v útočnej forme:
Tu u t je jeden swidkostový vektor, index t znamená, že existujú smery pozdĺž dotichny k trajektórii (tangenciálna zložka). Symbol v označuje modul rýchlosti v.
Teraz, vykhodyachi z vyznachennya priskornnya, môžete vykonať diferenciáciu rýchlosti za hodinu, možno:
a = dv / dt = dv / dt * u t + v * d (u t) / dt
V tomto poradí, rýchlejšie, je to vektorový súčet dvoch komponentov. Prvé a ďalšie prídavky sa nazývajú normálové a tangenciálne zrýchlenia bodu. Správa sa bližšie pozrie na vzhľad týchto komponentov.
Zrýchlená tangenciálna
Zapíšme si vzorec pre zložku tsієї nového zrýchlenia:
Táto viráza vám umožňuje opísať silu hodnoty a t:
- Vaughn sa narovnáva sám od seba, ako samotný swidkist, alebo je to rovnakým spôsobom, takže je to podobné trajektórii. Pokračujte v zhode s elementárnym vektorom u t.
- Vaughn charakterizuje zmenu absolútnej hodnoty rýchlosti, ktorá mení multiplikátor dv/dt.
Tsі vlastivostі umožňujú zrobiti dôležité vysnovok: pre priamočiare ruhu vonku že tangenciálne zrýchľovanie má rovnakú hodnotu. V časoch krivočiareho posunu je rýchlosť vyššia za modulom, nižšia tangenciálne. Ak sa pozriete na fyzickú úlohu na priamke, rovnomerne sa zrýchľujúce, potom samotný jazyk je o tejto zložke zrýchlenia.
Nevadí, že sa poponáhľaš
Pri pohľade na tému rýchlosť, tangenciálne zrýchlenie a normálne zrýchlenie uvediem popis zvyšnej hodnoty. Zapíšme si na to vzorec:
a n = v * d (ut) / dt = v * d (ut) / dl * dl / dt
Ak chcete jasne zapísať správnu časť vyrovnanosti, urýchliť s takouto spivvіdnosheniya:
Tu dL je počet dráh, ktoré telo prejde v intervale hodiny dt, r je polomer zakrivenia trajektórie. Po prvé, viraz demonštruje význam swidkost, druhá vyrovnanosť vyžaruje z geometrického mirkuvanu. Vzorce Koristuyuchis tsimi, berieme cincium virázu na normálnu podporu:
Preto hodnota an nespočíva v zmene hustoty ako tangenciálnej zložky, ale závisí výlučne od modulu. Normálne zrýchlený vzdovzh normálne do stredu trajektórie trajektórie je narovnaný, do stredu zakrivenia. Napríklad za hodinu otáčania pozdĺž kolíka sa vektor a n narovná do stredu її, ktorý sa normálne nazýva rýchlejšie do stredu.
Čo sa týka zmeny absolútnej hodnoty rýchlosti, tá je zrýchlená viac tangenciálne, vtedy je normálna zložka výraznejšia pre zmenu vektora rýchlosti, teda označuje trajektóriu pohybu telesa.
Rýchlejšie vonku, normálne a tangenciálne
Po rozobratí z chápania zrýchleného a jeho komponentov si teraz predstavíme vzorec, ktorý nám umožní rýchlejšie ho určiť. Črepy skúmaných komponentov sa narovnávajú pod rezom 90 jedna k jednej, potom pre absolútnu hodnotu ich vektorového súčtu možno použiť Pytagorovu vetu. Vzorec na úplné zotavenie môže vyzerať takto:
a = √(a t 2 + a n 2)
Priamo je možné priradiť veličiny podľa pomeru k vektoru, či už ide o jednu zo zložiek. Napríklad kut mizh a і a n sa vypočíta takto:
Vrakhovuchi vyvolal viac vzorca pre modul a, môžete zrobiti vysnovok: v prípade rovnakého Ruska je podľa stávky rýchlejšie zvýšiť dotsentrovim.
Riešenie problémov
Nechajte telo zrútiť sa na kolík s polomerom 1 meter. Očividne sa pre takýto zákon mení bezpečnosť na jogu:
Je potrebné priradiť tangenciálne a normálové zrýchlenie v okamihu t = 4 sekundy.
Pre tangenciálne maєmo:
a t \u003d dv / dt \u003d 4 * t + 3 \u003d 19 m / s 2
Aby ste poznali modul normálneho zrýchlenia, vypočítajte hodnotu rýchlosti v úlohách za hodinu. Maemo:
v = 2 * 4 2 + 3 * 4 = 44 m/s
Teraz môžete urýchliť vzorec pre a n:
a n \u003d v 2 / r \u003d 44 2 / 1 \u003d 1936 m / s 2
Týmto spôsobom sme priradili všetky veličiny, ktoré bolo potrebné poznať na splnenie úlohy.
Dotichne priskrennya ukazuje drahšie prvý modul chladného počasia alebo druhý modul chladného počasia hodinu po hodine. Dotichnee skôr znamená -.
.
Dotichne priskrennya v tomto bode sa narovnal na trajektóriu bodu; akonáhle sa rýchlosť zrýchli, potom sa vektory bodového zrýchlenia priamo pohybujú od priameho vektora rýchlosti; yakscho ruh upovіlneniy – potom priamo vektor bodkovaného zrýchlenia protilezhny priamo vektora rýchlosti. (Obr. 8.5.)
Normálne drepy bod sa nazýva hodnota, ktorá sa rovná štvorcu drsnosti vydelenej polomerom zakrivenia.
Vektor normálového zrýchlenia vzpriamovania zo stredu bodu do stredu krivosti (obr. 8.6.). Normálne sa zobrazuje rýchlosť.
je kolmá na stredový bod na trajektórii pohybu.
Vyšší bod zrýchlenia je určený zo zarovnania vektora:
Vedieť priamo a moduly, za pravidlom rovnobežníka, je výrazne zrýchlený, čo ukazuje tento bod trajektórie pohybu. Potom je dôležitý akceleračný modul:
.
Postava - Teka Wickennya Ruhiv, s Okom v Sposterіgachіv, utrpel rotáciu okolo ebenu Abo Vantzhnіst, zaoblený abbarborn, sila Abo Roselablast, sloboda Abo Skutіv Rukhiv i t. N. Ski Tsi Vіddyaki Visnika Pіdbo Ruhiv
8. pohyb pevného telesa vpred. dráha, rýchlosť a bod zrýchlenia pevného telesa v progresívnej rus.
Progresívny pohyb pevného tela takémuto ruhu sa hovorí, s akousi priamou žilou, ktorá spája dva body tela, pričom ruhu po celý čas zostáva vlastná rovnobežka (napr. AB).
Veta. S translačným pokrokom pevného telesa sú trajektória, rýchlosť a zrýchlenie všetkých bodov rovnaké.
Prinášanie. Poď vіdrіzok AB Tila sa pohybuje postupne za hodinu. Vezmite dobrý bod O a významné v priestore AB polomer-vektory, že. Významne: - Vektor polomeru, ktorý udáva polohu bodu o shodo body A:
Vektor sa nemení ani veľkosťou, ani priamymi úlomkami (podľa smeru progresívneho pohybu). Z bodu (1) je zrejmé, že trajektória bodu o vyjsť z trajektórie bodu A rovnobežne s bodom trajektórie konštantného vektora. V tomto poradí body trajektórie Aі o bude rovnaký.
Nechajte ma ísť na hodinu žiarlivosti (1). Todi
Neskôr s progresívnou ruštinou pevného tela je rýchlosť a zrýchlenie všetkých bodov v danom momente rovnaká.
Vidmitimo, scho samotný fakt progresívneho pohybu neznamená ani zákon pohybu, ani typ trajektórie. Pri progresívnej ruštine môžu body tela opísať, či je alebo nie je trajektória(napríklad, cola). Ale všetky smrady budú rovnaké.
Rozlíšenie ľavej a pravej časti indukovaného vektora spinning a vrakhovyuch, scho dAB / dt = 0, drB / dt = drA / dt, alebo VB = VA. Hodinová diferenciácia vľavo a vpravo od časti otrimanogo spіvvіdnoshennia pre shvidkost, poznáme dVB / dt = dVA / dt alebo аB = аА. Na podpore vyshchevikladeny je možné pestovať nástup visnovok: na nastavenie pohybu a určenie kinematickej charakteristiky tela, ktoré vytvára pohyb vpred, stačí nastaviť pohyb jedného bodu (podľa
Lusa) a poznať kinematické charakteristiky.
Ako materiálny bod má telo s touto pokrokovou ruskou matkou jeden krok slobody na hodinu pohybu po rovných líniách, ktoré nastavujú trajektóriu jogových bodov; dva kroky slobody v otvorenom priestore na byte (pri neustálom kontakte s ním chcem použiť jeden bod) a tri kroky slobody v divokom kolísaní cesty v otvorenom priestore.
9. tvrdý obal tela nedeštruktívnej nápravy. Zavdannya ruhu, kutova shvidkіst to kutova zrýchľovanie, shvidkіst ten zrýchľovací bod tela.
