Teorem o promjeni kretanja materijalne točke. Dinamika sustava tijela

Teorem o promjeni broja bodova

Krhotine mase točke su konstantne, da je njezina ubrzana jednaka, što odražava osnovni zakon dinamike, može se vidjeti

Jednako tako, jedan sat razvijamo teorem o promjeni broja točaka u diferencijalnom obliku: pokhídna po satu ovisno o količini kretanja točke, geometrijskom zbroju sila, koji se primjenjuje na točku.

Integriramo cijenu. Hajde dot masi m, koji se pod utjecajem sile ruši (slika 15), može moment t\u003d 0 brzina i trenutak t 1-brzina.

sl.15

Umnožavajući te uvrede dijela ljubomore na tu, uzimamo ih linearni integrali. Ako ste dešnjak, deintegracija ide iz sata u sat, granice integracija bit će 0 t 1 , a vrijednost, deintegracija gustoće, granice integrala će biti iste vrijednosti gustoće . Oskílki íintegral víd dorivnyuê , tada kao rezultat uzimamo:

.

Integrali koji stoje desno su impulsi nadolazećih sila. Dosta je matimemo:

.

Jednako tako dokazuje teorem o promjeni broja točaka u krajnjem pogledu: promijenite količinu zamaha točke za određeni interval na sat dok ne dobijete geometrijski zbroj svih impulsa svih sila po točki za taj isti interval od jednog sata ( Mal. 15).

Prilikom rješavanja zadataka vektorsko poravnanje često je nagrizeno poravnanjima projekcija.

U vrijeme pravocrtnog kretanja, što se čini da je os Oh Najprije je prikazan teorem.

Primjer 9. Poznavati zakon gibanja materijalne točke mase m da se os urušava x pod kontrolom modula konstantne snage F(Sl. 16) za kob umove: , at .

sl.16

Riješenje. Diferencijalno poravnanje točke na projekciji u cjelini koje se može pohraniti x: . Integrirajući cijenu, znamo: . Stalno vynachaetsya iz klipa uma za brzinu i zdravlje. Ostatak

.

Dali, vrakhovuyuchi, scho v \u003d dx/dt, Dolazimo do diferencijalnog poravnanja: , integrirajući koliko god možemo

Konstantno ovisan o kob uma za koordinatnu točku. Ona je dobra. Otzhe, može se vidjeti zakon ruhu točaka

guza 10. Vaga pogled R(Sl. 17) Počinjem se urušavati, ali ću postati mirna i glatka horizontalna ravnina pod silom F=kt. Poznajte zakon ruhu prednosti.

sl.17

Riješenje. Odabiremo klip prema koordinatnom sustavu Pro na kob položaju stajalište koje je usmjereno sve x u bik ruhu (slika 17). Todí pochatkoví budi pametan za pogledati: x(t = 0) = 0, v ( t = 0) = 0. F,P sila reakcije područja N. Projekcije ovih sila u cjelini x pronaći smisao Fx = F = kt, Rx = 0, N x= 0, onda se ekvivalent protoka može zapisati na sljedeći način: . Dijelimo promjene u diferencijalnoj jednadžbi i zatim integriramo, uzimamo: v \u003d gkt 2 /2P + C jedan . Slanje poštanskih podataka ( v(0) = 0), to znamo C 1 = 0, te prihvaćamo zakon promjene brzine .

Ostajući izražen, sa svojom crnilom, ê je diferencijal jednako, integrirajući kao što znamo zakon kretanja materijalne točke: . Postiynu, scho ući ovdje, to je vidljivo iz drugog cob uma x(0) = 0 Ostatak

guza 11. Na vidikovcu, koji se nalazi u blizini zatišja na vodoravnoj glatkoj ravnini (div. mala. 17) na vídstaní a u klipu koordinata, počnite raditi u pozitivnom smjeru osi x vlast F=k 2 (P/g)x, de R - vaga teret. Poznajte zakon ruhu prednosti.

Riješenje. Jednako kretanju gledišta (materijalne točke), koje se vidi u projekciji u cjelini x

Pochatkoví um ryvnyannya (1) može izgledati: x(t = 0) = a, v ( t = 0) = 0.

Otići ću na sat vremena sa osiguranjem u koje mogu ući prije rijeke (1), zamislite to ovako

.

Zamjena viraze u jednakom (1) i brzom ( P/g), poduzete

Proširujući promjene u ostatku rijeke, to znamo. Integrirajući ostalo, možda: . Vikoristovuyuchi kobkoví um , otrimuemo, i, kasnije,

, . (2)

Oskílki sila diê na položaju na pozitivnoj ravnoj osi x, onda je jasno da je za to izravno odgovoran kolaps. Stoga u rješenju (2) odaberite znak plus. Zamjenom udaljenosti iz druge perspektive (2) na, ona je otrimuemo diferencijalno jednaka zakonu rotacije položaja. Zvídki, podílyayuchi zminní, maêmo

.

Integrirajući ostalo, znamo: . Nakon ukora ostatka, ostalo se uzima

guza 12. cool M Masi m(slika 18) pada bez krutosti klipa pod utjecajem gravitacije. Prilikom pada hladno, vdchuvaê opir, de – postíyny koeficijent potpore. Upoznajte zakon ruhu kuli.

sl.18

Riješenje. Uvedimo koordinatni sustav s klipom u točki truljenja coulisa t = 0, šalje sve na okomito na dno (slika 18). Diferencijalno izjednačavanje rotacije krila na projekciji u cjelini na može izgledati

Pochatkoví um za coolies napisan je ovako: y(t = 0) = 0, v ( t = 0) = 0.

Razdílyayuchi zmíní u rívníní (1)

ja integrirajući, znamo: , de . Abo nakon perebuvannya postiynoy

ili . (2)

Zvuk škripi, da je švedskost granična, tobto. brzina pri kojoj je dobra.

Da biste spoznali zakon gibanja, zamijenite u jednako (2) v na dy/dt. Todi, integrirajući otrimane jednako poboljšanju klipa uma, ostatak je poznat

.

guza 13. Znanstveni i noviji podvodni choven kulyastoy oblik i masi m= = 1,5×10 5 kg početi se zaglaviti s vibrirajućim dvigunima, koji se naziru horizontalno swidk_v x 0 = 30 m/s taj negativni uzgon R 1 = 0.01mg, de - Vektorski zbroj Arhimedove snage, što vishtovhuê P ta sila gravitacije mg, što obući na choven (slika 20). Snaga potpore , kg/s. Označite tok čovne i tu yogo putanju.

Pogledajmo sustav koji se sastoji od materijalnih točaka. Skladište za sustav diferencijalno izjednačavanje ruhu (13) i sklopivi ih pojam po pojam. Todi otrimaêmo

Ostatak zbroja za iznos unutarnjih sila jednak je nuli. Krema od toga

Preostalo poznato

Rivnyannia (20) izražava teorem o promjeni količine kretanja sustava u diferencijalnom obliku: bolje je po satu u količini kretanja sustava povećati geometrijski zbroj svih vanjskih sila koje utječu na sustav. Projekcije na koordinatnu os će imati:

Javite nam drugu verziju teorema. Neka u trenutku sata puno poremećaja u sustavu je zdravo, a u ovom trenutku postaje jednako. Todi, množeći uvredljive dijelove ravnodušnosti (20) i integrirajući, oduzimajući

oskílki íntegrali, yakí stoje dešnjaci, daju impulse ovn_shníh sila.

Rivnyannia (21) izražava teorem o promjeni količine gibanja sustava u integralnom obliku: promjena količine zamaha sustava za određeni interval od jednog sata povećat će zbroj impulsa koje će sustav vanjskih sila razviti u istom intervalu od sat vremena.

Projekcije na koordinatnu os će imati:

Istaknimo vezu između teorema i teorema o središtu mase. Krhotine, dakle, predstavljaju vrijednost ekvivalencije (20) i vrakhovuyuchi, koja je oduzeta, ta ekvivalentnost (16).

Otzhe, teorem o središtu mase i teorem o promjeni količine kruženja sustava, zapravo, dva različita oblika jednog te istog teorema. U tihim raspoloženjima, ako se kormilo čvrstog tijela (ili sustava tijela) izokrene, možete s jednakim mirom kvrčati, bilo od ovih oblika, štoviše, squawk (16) zvuči suženije. Za neprekinuti medij (kopno, plin) pri rješavanju problema upotrijebite teorem o promjeni količine cirkulacije sustava. Važni dodaci ovom teoremu također se mogu napraviti teoriji udarca (pogl. XXXI) i načinu reaktivnog kretanja (razd. § 114).

Kílkíst ruhu svijet mehaničkog ruha, kao da je mehanički ruh prešao na mechaníchny. Na primjer, mehaničko kretanje bazena za biljar (slika 22) prije udara pretvara se u mehaničko kretanje bazena nakon udara. Za točku kílkíst ruhu drívnyuê dobutku.

U svijet dií̈ sila s vremena na vrijeme ê impuls sile

. (9.1)

Impuls određuje silu u trajanju od sat vremena . Za materijalnu točku, teorem o promjeni količine cirkulacije može se dobiti za diferencijalni oblik
(9.2) ili integralni (Kintz) oblik
. (9.3)

Promjena količine kretanja materijalne točke za određeni interval od jednog sata bolja je za impuls svih sila koje se primjenjuju na točku za taj isti sat.

Malyunok 22

Kod rješavanja zadataka teorem (9.3) češće pobjeđuje u projekcijama na koordinatnu os
;

; (9.4)

.

Uz pomoć teorema o promjeni količine okreta točke moguće je kreirati zadatke, u kojima je točka ili čvrsta, koja se progresivno urušava, čvrstoća je stalna, ili je promjena u tome što može ležati u satu, a prije zadataka i šumova vrijednosti, jedan sat okreta i brzine na kob i u kinci juri. Redoslijed iz zastoja teorema narušen je sljedećim slijedom:

1. odabrati koordinatni sustav;

2. prikazati svu utjecajnu (aktivnu) silu i reakciju na zadanu točku;

3. zapisati teorem o promjeni broja točaka u projekcijama na odabranoj koordinatnoj osi;

4. odrediti vrijednosti.

PRIMJENA 12.

Čekić wag G = 2t pada s visine h = 1m za berbu za sat vremena t = 0,01s i žigosanje detalja (slika 23). Izračunajte prosječnu čvrstoću stege čekića za berbu.

OTKRIĆE.

1. O pripremi sile gravitacije čekića ta reakcija . Veličina referentne reakcije mijenja se tijekom vremena, tako da možemo vidjeti prosječnu vrijednost
.

2. usmjeriti sve koordinate y okomito prema dolje i napraviti teorem o promjeni broja točaka u projekciji na tsy all:
, (1) de - brzina čekića na kraju udarca;

- Pochatkov swidk_st od čekića u vrijeme zítknennya z zagotívlei.

3. U svrhu postojanosti presavijeni diferencijal jednak zamahu čekića u projekciji na cijelo y:

. (2)

Dijelimo promjene, djevojke su integriranije jednake (2):
;

;

. Trajna integracija Z 1 Z 2 poznata je iz umova klipa. Pri t=0 V y =0 tada je C1 =0; y=0, zatim 2=0. Oče, čekić je razbijen zakonom
, (3) a brzina čekića se mijenja prema zakonu
. (4) Sat čekića ovisi o (3) i zamisliv je u (4)
;
. (5)

4. Projekcija impulsa vanjskih sila na sve je poznata po formuli:
. (6) Predstavljamo (5) i (6) u (1):
, zvijezde su upoznate s reakcijom oslonca, a kasnije i zvukom čekića na izratku
T.

Malyunok 24

Prije

de M-masa sustava, V c swidk_st do središta wt. Teorem o promjeni količine kretanja mehaničkog sustava može se zapisati u diferencijalnom i konačnom (integralnom) obliku:
;

. (9.7)

broj kretanja mehaničkog sustava može se izračunati kao zbroj broja točaka kretanja sustava
. 9.5
, (9.6)

Promijenite količinu kretanja mehaničkog sustava za određeni interval od jednog sata do zbroja impulsa vanjskih sila koje se razvijaju za taj sat. Ponekad je lakše koristiti teorem o promjeni količine kretanja u projekciji na koordinatnu os
; (9.8)
. (9.9)

Uspostavljen je zakon održanja količine prometa, koji zbog prisutnosti vanjskih sila, količina prometa mehaničkog sustava trajno ostaje iza. Utjecaj unutarnjih sila ne može promijeniti veličinu nemira u sustavu. Iz jednake (9.6) jasno je da za
,
.

Yakscho
, onda
ili
.

D

veslački vijak chi propeler, mlazni ruhu. Lignje se spuštaju u potočiće, izbacujući vodu iz žbunje po principu vodenog topa (Sl. 25). Vídshtovhuvana vody vídomim puno paperja, ispravi leđa. Lignja je opsjednuta kakvom sigurnošću ruhu naprijed za potisni mlaz , na to prije pojave lignje, snagu sila gravitacije .

prema zakonu održanja, na primjeru se može ilustrirati količina gibanja mehaničkog sustava

Teorem Zastosuvannya o promjeni broja ruku omogućuje vam da na prvi pogled sve isključite unutarnja snaga.

PRIMJENA 13.

Na krmenoj platformi postavljeno je vitlo A s bubnjem polumjera r (slika 26) koje može slobodno stajati na tračnicama. Vitlo se prepoznaje po kretanju po težini platforme m 1 . Masovna platforma s vitlom m2. Bubanj vitla obavija zakon
. U kob satu bula sistem je truo. Nekhtuyushchy smeće, znaju zakon promjene brzine platforme nakon uključivanja vitla.

R SHENNYA.

1. Promatrajmo platformu, vitlo i nadgled kao jedinstveni mehanički sustav na temelju kojeg vidimo iste sile: sila gravitacije tu platformu ta reakcija і
.

2. Ljestvice svih jednakih sila su okomite na os x, tj.
, zastosuêmo zakon održanja količine kretanja mehaničkog sustava u projekciji na sve x:
. Na početku sata, sustav je bio bula unruhoma, otzhe,

Ovisno o tome koliko je puta sustav pokvaren u određenom trenutku. Platforma se urušava korak po korak prednost і prijenosni ruhu zajedno s platforme sa swidkistyu ., zvijezde
. Platforma će se kretati na biciklu, protilezhny vídnosnogo Rukh pogled.

PRIMJENA 14.

M

OTKRIĆE.

1. Napravimo teorem o promjeni količine gibanja mehaničkog sustava u projekciji na sve x. Krhotine svih zvučnih sila koje su na sustavu, onda okomito
također
, zvijezde
. (1)

2. Možemo vidjeti projekciju količine kretanja na sve x za analizirani mehanički sustav
,

Mehanički sustav sastoji se od pravokutne vertikalne ploče 1 mase m 1 = 18 kg, koja se ruši horizontalnim ravnim linijama i korakom D mase m 2 = 6 kg. U trenutku t 0 =0, ako se ploča rušila zí swidkístyu u 0 =2m/s, prednost je zaprljala ruh uzdovzh zholoba vídpovídno do razine S=AD=0,4sin( t 2) (S-u metrima, t-u sekundama), (Sl. 26). Izračunajte brzinu ploče u trenutku t 1 =1s, vikoristovuyuchi teorem o promjeni količine kretanja mehaničkog sustava.

de ,
- očito je puno pomicanja ploče i vidljivosti.

;
, de - Apsolutna fleksibilnost položaja D. Jednakost (1) je jasna da je K 1x + K 2x \u003d 1 ili m 1 u x + m 2 V Dx \u003d C 1. (2) Za potrebe V Dx, ruh vantage D možemo gledati kao sklopivi, ali yogo ruh je vidljiv na ploči, a ruh ploča je također prenosiva
, (3)
; ili u projekciji na cijeli x: . (4) Zamjena (4) do (2):
. (5) Trajna integracija 1 je značajna za cob umove: pri t=0 u=u 0 ; (m 1 +m 2)u 0 = C 1 . (6) Zamjena vrijednosti konstante Z 1 jednaka (5), uzimamo

m/s.

Slično, kao jednu od materijalnih točaka, uvodimo teorem o promjeni količine cirkulacije za sustav u različitim oblicima.

Učinimo ga jednakim (teorem o ruh centu mase mehaničkog sustava)

idemo rang:

;

;

Otrimane izjednačava teorem o promjeni količine kretanja mehaničkog sustava u diferencijalnom obliku: sličan je količini gibanja mehaničkog sustava po satu prema vektoru glave vanjskih sila koje napadaju sustav .

Za projekcije na kartezijanske koordinatne osi:

; ; .

Uzimajući integrale iz oba dijela preostalih jednakosti po satu, oduzimamo teorem o promjeni količine kretanja mehaničkog sustava u integralnom obliku: .

.

Abo u projekcijama na kartezijanske osi koordinata:

; ; .

Rezultati iz teorema (zakoni uštede puno novca)

Zakon održanja količine kretanja pojavljuje se kao nedostatak teorema o promjeni količine gibanja za sustav, ovisno o osobitostima sustava vanjskih sila. Unutarnje sile mogu biti koliko god mogu, krhotine smrada ne unose promjenu u volumen kretanja.

Postoje dvije mogućnosti:

1. Budući da je vektorski zbroj svih vanjskih sila primijenjenih na sustav jednak nuli, tada je količina kretanja sustava neposredno iza vrijednosti tog

2. Koliko je nula projekcija vektora glave vanjskih sila na koordinacijsku os, obje, i/ili onu, tada je projekcija količine kretanja na središnju os veličina konstante, tobto. ta/ili ta/ili vídpovídno.

Slični zapisi mogu se napraviti na materijalnoj točki i na materijalnoj točki.

Umovljevi zadaci. Zí zbroí̈, masa yakoí̈ M, venuće na horizontalnoj ravnoj liniji masi projektila m zí shvidkístyu v. Znajte brzinu V znaryaddya ja ću pucati.

Riješenje. Snage sila koje se primjenjuju na mehanički sustav projektil-projektil su okomite. Otzhe, na temelju posljedica teorema o promjeni količine cirkulacije sustava, možda: .

Koliko mehaničkih sustava premjestiti prije objavljivanja:

Broj ruhu mehaničkih sustava nakon snimanja:

.

Izjednačavajući prave dijelove virusa, to uzimamo u obzir

.

Znak "-" u kratici formule označava one koji su nakon pucanja štita bili ravno ispred suprotne osi Vol.

PRIMJENA 2. Strumin rídini shílnistyu vítíkaê zí shvidkístyu V z cijevi iz područja poprečnog reza F i udarite ispod poklopca okomitog zida. Označite škripac na zidu.

OTKRIĆE. Dokažimo teorem o promjeni količine roo u integralnom obliku u ukupnu masu m koji udara u zid u određenom vremenskom intervalu t.

RIVNYANNYA MESCHHERSKY

(U osnovi jednaka dinamika tijela promjene mase)

Moderna tehnologija je kriva za depresije, ako masene točke tog sustava pritom ne postanu trajne, već se mijenjaju. Tako, na primjer, korištenjem svemirskih raketa, nakon otkrića produkata izgaranja tih nekoliko nebitnih dijelova raketa, promjena mase doseže 90-95% ukupne veličine klipa. . Ne samo svemirska tehnologija može biti kundak dinamike kretanja promjenjive mase. Na tekstilna industrija dolazi do značajnih promjena u masi različitih vretena, kalemova, valjaka pri trenutnoj brzini robota i strojeva.

Pogledajmo glavna obilježja, vezana uz zmijoličnu masu, iz stražnjice progresivnog kretanja tijela zmijolike mase. Sve do tijela mase koja se mijenja, nemoguće je spriječiti osnovni zakon dinamike bez posrednika. Stoga je potrebno uzeti u obzir diferencijal jednak rotaciji točke promjene mase, zastosovuyuchi teorem o promjeni količine rotacije sustava.

Daj mi točku m+dm mrviti zí shvidkístyu. Pogledajmo možemo li vidjeti točke svakog dijela mase dmšto se ruši sa swidkistyu.

Kílkíst ruhu tíla to vídrivu chastki:

Koliko olupina sustava, koje su nastale od tijela i dijelova, koji su polomljeni, prateći vjetar:

Todi promijeniti količinu prometa:

Vihodyachi z teoremi o promjeni količine prometa u sustavu:

Značajna vrijednost je vidljivost dijela:

Značajno

vrijednost R naziva jalova snaga. Reaktivna sila je potisak motora, uvećan protokom plina iz mlaznice.

Ostatak

-

Ova formula odražava glavnu jednaku dinamiku tijela promjenjive mase (formula Meshcherskog). Iz ostatka formule jasno je da diferencijal jednak kretanju točke promjene mase može izgledati isto, kao i za točku konstantne mase, krím dodanih točki dodatne reaktivne sile, začarana promjenom mase.

Glavna jednakost dinamike tijela promjenjive mase vidi se u činjenici da je ubrzanje tijela oblikovano kao rahun vanjskih sila, a rahun reaktivne sile.

Reaktivna sila je cijela sila, raspravlja se s tíêyu, poput pametne osobe, ono što puca - kada puca iz pištolja, izgleda kao penzlo iz ruke; pri pucanju s ručnika uzima se ramenom.

Prva formula Ciolkovskog (za jednostupanjsku raketu)

Neka je točka promjene mase, inače se raketa sruši u ravnoj liniji pod silom manje jalove snage. Dakle, za sadašnje mlazne motore, de - maksimalna dopuštena konstrukcija motora je reaktivna sila (potisak motora); - Sila gravitacije, koja je na dvigunu, koji je na površini zemlje. Tobto. vikladen dopustiti skladište na rijeci Meshcherskogo nekhtuvati i prije daljnje analize prihvatiti cijenu ekvivalentnosti u obliku:

Značajno:

Zaliha vatre (kod običnih mlaznih motora - suha težina rakete (kolika je težina naknadnog izgaranja cijele vatre);

Masa čestica, koje su kremirane poput raketa; smatra se promjenjivom vrijednošću, koja se mijenja od prije.

U takvom izgledu zapisujemo poravnanje pravocrtnog kretanja točke promjene mase

Oskílki formula za označavanje raketne mase

Otzhe, Rivnyannya Rukh točkice U obzir se uzima uzimanje integrala iz oba dijela

de- karakterističan swidkíst- Tse shvidkíst, yaku nabuvaê raketa píd de íêyu vuča nakon raketne eksplozije svih čestica (s običnim mlaznim motorima - nakon snage cijelog požara).

Okrivljuje se za znak integrala (na čemu možete raditi napredna matematika teoremi o srednjoj vrijednosti) - srednja vrijednost je gustoća čestica koje se pomiču iz rakete.

Revizija: Ovaj je članak pročitan 14066 puta

Pdf Promijeni jezik... Ukrajinski Ukrajinski Engleski

Kratak pogled

Više materijala će se uzimati više, odabirom jezika ispred

Kílkíst Rukh

Koliko puta materijalna točka - Vektorska količina, koja doprinosi dodatnoj opskrbi točaka na vektoru njene brzine.

Jedinstvo vimir kílkostí Rukh ê (kg m / s).

Broj mehaničkih sustava - Vektorska vrijednost koja poboljšava geometrijski zbroj (vektor glave) cijene kretanja mehaničkog sustava, trošak vraćanja težine cijelog sustava u središte mase.

Ako se tijelo (ili sustav) sruši na način da je središte mase nedestruktivno, količina kretanja tijela jednaka je nuli (na primjer, omotavanje tijela je oko nedestruktivne osi , koji bi trebao proći kroz središte mase tijela).

U vrijeme presavijanja ruhua, količina ruhua sustava ne karakterizira otvoreni dio ruhua dok se omota oko središta mase. Stoga količina kretanja karakterizira samo progresivno kretanje sustava (odjednom iz središta mase).

impuls sile

Moment sile karakterizira silu rastezanja intervala pjevanja za sat vremena.

Impuls sile za kraj sata ističe se kao integralni zbroj zadanih elementarnih impulsa.

Teorem o promjeni broja gibanja materijalne točke

(za diferencijalne oblike e ):

Pohídna nakon sat vremena puno kretanja materijalnih točaka je skuplji geometrijski zbroj sila na točke snage.

(v integralni oblik ):

Promjena količine kretanja materijalne točke za određeni interval od jednog sata jednaka je geometrijskom zbroju impulsa sila primijenjenih na točku za taj interval od jednog sata.

Teorem o promjeni količine kretanja mehaničkog sustava

(u diferencijalnom obliku ):

Pohídna za sat vremena puno nalet sustava dorívnyuê geometrijski zbroj svih zvíh zvníshníh sila koje pušu na sustav.

(u integralnom obliku ):

Promjena količine kretanja sustava za određeni interval od jednog sata je više geometrijski zbroj impulsa vanjskih sila koje čine sustav za taj interval od jednog sata.

Teorem vam omogućuje da na prvi pogled isključite nevidljive unutarnje sile.

Teorem o promjeni količine rotacije mehaničkog sustava je teorem o rotaciji središta mase u dva različita oblika jednog teorema.

Zakon održanja količine novca u sustavu

1. Kako je zbroj svih žuljevitih sila, koje djeluju na sustav, jednak nuli, vektor volumena gibanja sustava bit će konstantan za izravno i po modulu.
2. Kao zbroj projekcija svih nemirnih sila svijeta, bio dovoljan da bude jednak nuli, tada je projekcija količine fluktuacije cjeline veličina konstante.

Visnovki:

1. Zakona o štednji biti svjestan da unutarnje sile nisu u stanju promijeniti ukupni iznos sustava.
2. Teorem o promjeni količine gibanja mehaničkog sustava ne karakterizira cjelokupno kretanje mehaničkog sustava, već je samo translacijski.

Kundak je šiljast: Označava količinu kretanja diska pjevajuće mase, kao da je prizor yogo kutov swidkíst i rozmír.

Kundak rozrahunke cilindričnog zupčanika
Kundak rozrahunke cilindričnog zupčanika s cilindričnim zupcima. Vikonano vybír materijal, rozrahunok naprug, scho dopušteno, rozrahunok na kontaktu i genijalan mítsníst.

Butt rozv'yazannya zadatke na uvijanje grede
Na kundaku je bio dijagram poprečnih sila i temeljnih momenata, pronađen je nesiguran rez i odabrana je dvostruka greda. Na zadatku su analizirani sljedeći dijagrami za dodatne diferencijalne lege;

Butt rozvyazannya zadatke na uvijanje osovine
Zadatak je promijeniti čeličnu osovinu u smislu navedenog promjera, materijala i dopuštenih naprezanja. U tijeku odluke, bit će dijagram trenutaka, što uvijati, dotichnyh naprug i uvijanje. Vlasna vaga val nije osigurana

Kundak od rozvyazannya zadataka na raztyaguvannya-stiskanje smicanja
Voditelj odjela odgovoran je za reviziju čvrstoće čelika na smicanje pri navedenim dopuštenim naponima. U tijeku odluke bit će prikazan dijagram kasnijih sila, normalnih naprezanja i pomaka. Vlasna frizura nije sigurna

Zaključak teorema o održanju kinetičke energije
Primjer savršenstva formulacije teorema o očuvanju kinetičke energije mehaničkog sustava

Određivanje brzine i ubrzavanje boda za zadatke jednake tempu
Zadatak rješavanja zadataka zadavanja brzine i ubrzanja bodova za zadatke jednake tempu

Odredište oštrine i brze točke čvrstog tijela s ravninsko paralelnim rus
Zadatak razvoja zadataka o označavanju brzina i ubrzanju točke čvrstog tijela s ravninsko paralelnom Rusijom

Označeni zusil u škarama ravnog fermija
Primjer rješavanja problema postavljanja zusila u ravnim fermi škarama Ritterovom metodom i metodom promatranja čvorova

Zastosuvannya teorem o promjeni kinetičkog momenta
Primjer rješavanja zadatka razvoja teorema o promjeni kinetičkog momenta oznake vršne krutosti tijela, koji obavija malo neraskidivu os.