Vijesti
Dovođenje sistema snaga u centar. Redukcija ravnog sistema sila do središnje tačke
Teorema . SnagaF , Bez mijenjanja íí̈ díyu na tijelu, možete prenijeti iz točke íí̈zastosuvannya A u bilo koji centar redukcije O, nakon što ste došli do tijela s nekoliko sila sa momentomM , geometrijski jednak momentuM Pro (F ) cíêí̈ sile na centar redukcije.
Neka je sila data F, koja leži u horizontalnoj ravni OXY paralelno sa osom OX (slika 1.41).
Zgidno sa Poinsot metodom zamjene sile F, primijenjena u tački A, sila se oduzima F 1, jednako veličini sile F, ali primijenjen u tački Pro i stiglo je par snaga , vektorski moment M= M Pro ( F).
Prema teoremi o ekvivalenciji parova sila, dati par sila može se zamijeniti bilo kojim drugim parom sila iz takvog vektorskog momenta.
1.15. Dovođenje dovoljnog sistema sila u dato središte
Teorema . Ako postoji dovoljan sistem sila na tijelu, ono se može dovesti u divlji zamah do jačine te opklade sila.
Takav proces zamjene sistema sila jednom silom naziva se par sila svođenje sistema sila na dato središte .
P
Dosljedno zaustavljajući Poinsotovu metodu na koži od datog sistema sila, svodimo ga na dovoljan centar O. Kao rezultat, uzimamo sistem sila ( F 1 , …, F n), primijenjen na centar O, donijet ću par sila sa momentom M= Σ M Pro ( F i). Dodavanje snaga F 1 , …, F n prema pravilu paralelograma uzimamo ih jednako R* , jednaka geometrijska suma datih sila primjenjuje se u centar redukcije.
Zove se geometrijski zbir svih sila sistema glavni vektor sistema sila i, na vídminu víd jednak R, znači R * .
Vector M= Σ M Pro ( F i) ime moment glave sistema sila je do centra redukcije.
Rezultat se može formulirati na sljedeći način: sile, prilično raspoređene u prostoru, mogu se dovesti do jedne sile, koja je jednaka vektoru glave i primijenjena u središtu redukcije, i do pariteta sila sa momentom, koji je jednak momentu glave svih sila u centru redukcije.
Vibracije do centra redukcije se ne pojavljuju na modulima i direktno na vektor glave R* , ali pljunuti na modul i direktno u glavu momenta M. vektor glave R* ê vílnym vektor i mozhe, ali dodany na be-yakíy tački tijela.
1.16. Analitički um ravnog prilično ravnog sistema sila
Dovoljno ravan sistem sila – sistem sila čije su linije prilično raširene na jednoj ravni.
Linije ravnog prilično velikog sistema sila zamršene su u različitim tačkama.
H
Dosljedno zaustavljanje Poinsot metode za kožu F i , uklanjamo paralelni prijenos sila iz tačke A i na klip O sistemu povratne sprege OXYZ. Zgídno cym metodom, sila F ja ću biti ekvivalentan sili F i, primijenjen u tački O, koji dodaje paritet sila sa momentom M i = M Pro ( F i ) . Kada je M i = ± F i h i , de h i – krak sile F i u centar redukcije O. Nakon završetka zadatka, uzimam sistem sila ( F ja ,…, F n) Izlazim iz sistema vektorskih momenata M i = M Pro ( F i) napredujući parovi sila primijenjenih u centru adukcije. Kombinujući vektore sila, oduzimamo glave
vektor R* = Σ F ja i moment glave ekvivalentna opklada sila M = Σ M Pro ( F i).
na takav način, dovoljno ravan sistem sila (F i ,…, F n ) je ekvivalentna jednoj sili R* = Σ F i i par sila íz moment M = Σ M Pro (F i ).
Kada je zadatak statike obrnut, postoje projekcije sila na koordinatnu osu momenta algebre sila najmanje tačaka.
Na sl. 1.44 prikazuje ravan puni sistem sila, redukovan na glavni vektor sila, modul je R*= 
taj ekvivalentni par sila sa algebarskim momentom M = Σ M O ( F i).
At
Geometrijska Umova Rivnovagi da li se sistem sila manifestuje vektorskim jednakostima: R* = Σ F i = 0; M= Σ M Pro ( F i) = 0.
Ispod sata negovanja zadatka potrebno je odrediti reakciju R i E zvníshníh zv'yazkív, prekrivači na mehaničkom sistemu. S kojom aktivnom snagom F i E Krhotine aktivnih snaga F i E R i E se može vidjeti do raspona ovníshníh sila, tada se geometrijski rívnovag sistema zvíníshníkh sila podnošljivo prikazuje vektorskim jednakostima:
Σ F i E + Σ R i E = 0;
Σ M A( F i E) + Σ M A( R i E) = 0.
Za jednakost sistema vanjskih sila potrebno je i dovoljno da zbir aktivnih sila bude geometrijski F i E tu reakciju R i E zvníshníh zv'yazkív taj geometrijski zbir momenata aktivnih sila M A ( F i E ) ta reakcija zvučnih poziva M A ( R i E ) sve dok se razlomak A ne doda na nulu.
Projektovanje q vektorskih jednakosti na koordinatne ose sistema u pogledu, uzeto Analitički um Rivnovagi Sistem vanjskih sila . Za ravan, prilično sistem snaga, qi izjednačava uvredljiv izgled:
Σ 
+ Σ 
= 0;
Σ 
+ Σ 
= 0;
Σ M A ( F i E) + Σ M A ( R i E) = 0,
de Σ 
,
Σ 
– zavisno od zbira projekcija aktivnih sila na koordinatne ose OX, OY; Σ 
,
Σ 
- Zbir projekcija reakcija poziva poziva na koordinatne ose OX, OY; Σ M A ( F i E) – zbir algebarskih momenata aktivnih sila F i E oko tačke A; Σ M A ( R i E) je zbir momenata u algebri reakcija R i E zvníshníh zv'yazkív schodo točka A.
Sukupníst tsikh formule ê perša (osnovni) čine jednak jednak jednak ravan sistem spoljašnjih sila .
Takav čin Za RíVnovagi Flash Dovilii sisteme snaga Zovníshnih, primijenjene na sisteme Mehanichi, RECOVIENT Í TRANSFER, SOVE SUME PROOKSIY AKTIVNE SNAGE Í REACTERIY ZOVNIKHNIKI SKI NEKI ALGEBRAKH AT AKTIVNE SNAGE ZOVNIKIVO SNAGA ÍDIIKYVO AKTIVNE SNAGE ÍDIIKYVO SNAGA
Ísnuyut ínshí oblici rívnyan rívnovagy ravnog prevílnoí̈ sistema sila.
Drugi oblik slijed formula se manifestuje:
Σ 
+ Σ 
= 0;
Σ M A ( F i E) + Σ M A ( R i E) = 0;
Σ M B ( F i E) + Σ M V ( R i E) = 0.
Za ravan jednak sistem dovoljnih sila primenjenih na telo, potrebno je i dovoljno da je zbir projekcija sila na koordinatnu osu i zbir momenata u algebri sila za dovoljne tačke A i B jednak nula.
treći oblik rivnyan rivnovagi se manifestuje nizom formula:
Σ M A ( F i E) + Σ M A ( R i E) = 0;
Σ M B ( F i E) + Σ M V ( R i E) = 0;
Σ M C ( F i E) + Σ M S ( R i E) = 0.
Za jednak ravan sistem dovoljnih sila koje se primenjuju na telo, neophodno je da zbir sila algebarskih momenta ovih sila bude jednak dovoljnim tačkama A, B i C na nulu.
Kada je treći oblik različit, jednake tačke A, B i C ne leže na istoj pravoj liniji.
Sistem je dovoljno ravan za širenje sila.
Isperite paru sila.
Kao da na čvrstom tijelu postoji nekoliko parova sila, kao da su uvijek raspoređene u prostoru, zatim uzastopno zastosovuči pravilo paralelograma na kožu dva momenta parova sila, moguće je zamijeniti broj parova sila sa jednim ekvivalentnim parom sila, čiji je moment zbir momenata datih parova sila.
Teorema. Za jednakost parova sila primijenjenih na čvrsto tijelo potrebno je i dovoljno da zbir algebre projekcija momenata parova sila na kožu sa tri koordinatne ose bude jednak nuli.
Pogledajmo pad prijenosa sile na dovoljnu tačku, koja ne leži na liniji sile.
Uzmite silu F, primijenjenu u tački C. Ovu silu je potrebno prenijeti paralelno sa sobom u tačku O. Primijeniti na tačku oko sile F "i F", direktno ispravljene, jednake vrijednostima \u200b\ u200band paralelno sa zadatkom sile F, zatim F" \u003d F "= F. Vrsta dodavanja točki O snazi tabora, tijelo se ne mijenja, smrad smrada su međusobno jednaki. Otrimanov sistem od tri sile može se vidjeti kao takav da je zbroj sila F "primijenjen u tački O, i par sila FF" sa momentom M = Fa. Qiu par sila za poziv dođi, a njeno rame je jednako ramenu sile F duž tačke O.
Na taj način, kada se sila F svede na tačku koja ne leži na liniji sile, pojavljuje se ekvivalentan sistem koji se dodaje sili, istoj iza modula i direktno, kao sila F, i dodani ulog sila, čiji je moment jednak momentu date sile kako se referiraju bodovi:
Kao kundak nišanske sile možemo posmatrati silu F na kraju stegnutog smicanja (sl. 28, b). Nakon što je sila F dovedena do tačke O utisnutom rezu, ona je prikazana u novoj sili F1 jednaka i paralelna sa zadacima, a primijenjen je momenat M, jednak momentu date sile F duž tačke redukcije. ,
1.4.2 Svođenje sistema ravni sila na središnju tačku
Opisi metode dovođenja jedne sile u centar tačke mogu se zasosuvati na bilo koji broj sila. Prihvatljivo je da na tačkama tela A, B, C i D (slika 30) deluju sile F1, F2, F3, F4.
Potrebno je dovesti qi sile do tačke O području. Vratite silu F1, primijenjenu u tački A. Primijenjenu u tački O silama F1" i F1", paralelne i ispravljene na suprotnoj strani. "F1" "sa ramenom a1. Nakon što uradimo isti rang sa silom F2, primijenjenom u tački, oduzimamo silu F2, "primijenjenu u tački O, i par sila sa ramenom a2, itd.
Ravan sistema sila primenjenih u tačkama A, B, C i D zamenjena je silama koje konvergiraju F1, F2, F3, F4, primenjenim u tačkama O, i parovima sila sa momentima jednakim momentima delovanja sila u tački O. bodovi O:
sile koje se konvergiraju u tačkama mogu se zamijeniti jednom silom F"ch, što je skuplji geometrijski zbir skladišta,
Zove se Qiu sila, jednaka geometrijskom zbiru datih sila glavni vektor sistema sila označavam F "cilj.
Na osnovu pravila preklapanja parova sila njih moguće je zamijeniti rezultirajući par čiji je moment skuplji od zbira algebre momenata u zadacima sila, gdje se tačke Pro i nazivaju moment glave shodo cast point
Kasnije, u zagalnomu vipadku ravni sistem sila na rezultat redukcije na tsíêí̈ tačku Pro je zamenjen ekvivalentnim sistemom, koji se sastoji od jedne sile (vektor glave) i jednog opklada (moment glave).
Potrebno je naučiti da je vektor glave F"ch jednak datom sistemu sila, jer sistem nije ekvivalentan jednoj sili F"ch. Samo u opuštenom raspoloženju, ako se moment glave okrene na nulu, vektor glave će biti jednak datom sistemu sila. Pošto je vektor glave najvažniji geometrijski zbir sila datog sistema, onda ni modul, ni direktno, ne može ležati u centru redukcije. Vrijednost tog predznaka momenta glave Mg da leži u poziciji centra redukcije, krhotine ramena skladišnih parova da leže u međusobnom položaju sila te tačke (centra), gdje su momenti uzeti.
Mogu se videti sledeće varijacije datog sistema sila:
1. - zagalny vypadok; sistem se vodi ka vektoru glave do momenta glave.
2.; sistem se svodi na jedan jednak, koji je jednak vektoru glave sistema.
3.; sistem je naveden na opkladu sila, moment je jednak momentu glave.
4. ; sistem je u ravnoteži, tako da je potrebno i dovoljno da ravan sistem sila bude jednak, tako da vektor glave i moment glave istovremeno dođu do nule.
Možete ga dovesti u divlji zamah, ako postoji tačka, tako da glavni moment sila dostigne nulu.
Pogledajmo ravan sistem sila, koji je doveden u tačku O, zatim je zamenjen vektorom glave, koji se primenjuje u tački, i sa momentom glave. Za pevanje je prihvatljivo da je glavni momenat ispravljanja iza strelice godine, tj. Zamislite ovaj trenutak parom sila FF", čiji je modul viberalno jednak modulu vektora glave, tj.
Uzmimo nekoliko sila tako da sila F "" bude ispravljena na biku, suprotno vektoru glave F "gl. njih je moguće odbaciti (valjano do trećeg aksioma). Kasnije, u tački C, moment glave analiziranog sistema sila dostiže nulu, a sistem se dovodi na nivo.
Metoda dovođenja jedne sile do središnje točke može se svesti na bilo koji broj sila. Pretpostavimo da je na određenim tačkama tela (slika 1.24) primenjena sila F 1 F 2 , F 3і F4. Neophodno je dovesti qi sile do tačke Pro stanovi. Hajde da vratimo silu, primeniću je do tačke A. Prijavljeno (div. § 16) na tački Pro dvije sile su jednake vrijednostima date sile paralelne i usmjerene u suprotnom smjeru. Kao rezultat indukcije sile, sila se oduzima , primijenjen na tačku Oh, i nekoliko sila sa ramena . Učinivši to na silu , primijenjen na tačku V, uzeti snagu , primijenjen na tačku O, i par snaga sa ramena pretanak. bud. Ravan sistem sila primijenjenih u tačkama A, B, Cі D, zamijenile su nas slične snage , primijeniti na tački O, i parovi sila sa momentima jednakim momentima datih sila u istoj tački V:
sl.1.24
sile koje se konvergiraju u tačkama mogu se zamijeniti jednom silom jednakom geometrijskom zbiru skladišta,
Zove se Qiu sila, jednaka geometrijskom zbiru datih sila glavni vektor sistema sila mislim.
Za veličinu projekcije vektora glave na koordinatnu osu znamo modul vektora glave:
Na potpori pravila sklapanja parova sila, možete zamijeniti rezultirajući par, čiji je moment jednak zbroju algebre momenata u dodjeli sila točki Pro i zove se moment glave shodo cast point
U ovom rangu, prilično ravan sistem sila indukuje se jednoj sili(vektor glave sistema sila) i jedan trenutak(Do momenta glave sistema sila).
Potrebno je shvatiti da vektor glave nije jednak datom sistemu sila, jer sistem nije ekvivalentan jednoj sili. Dakle, kao glavni vektor geometrijskog zbira sila sistema zadataka, onda ni modul, ni direktno ne može ležati u pravcu centra redukcije. Značenje je da znak momenta glave leži u poziciji centra redukcije, krhotine ramena skladišnih parova da leže u međusobnom položaju sila i tačke (centra) u kojoj se momenti uzimaju.
Okremí vipadki smanjeni sistem snaga:
jedan); sistem za rebuy na Rivnovazi, tobto. da bi ravan sistem sila bio jednak, neophodno je i dovoljno da vektor glave i moment glave istovremeno dođu do nule.
Moment sile F duž linije tačke naziva se povećanje veličine sile na ramenu, odnosno dužine okomice koja je ispuštena iz tačke oko linije sile.
Ako je snaga F tačna da se okreće oko centra tačke O pravo napred, do tačke preokreta godišnje strelice, tada ćemo oprati trenutak snage F da tačku učinimo pozitivnom; Yakschko Most Pragne Wragtati Tílo Navko Tačke O direktno, Shah zbígyuz scho Ruhu Hodinnikovo, zatim trenutak Silijevog civo-í̈ tačaka vavzhotemo s negativom. otzhe,
Ako linija sile F prolazi kroz tačku O, tada bi moment sile F trebao biti jednak nuli.
Sabiranje sila, roztashovannyh zavgodnoy na stanu, može se vikonat na dva načina:
1) naknadne dopune;
2) dati sistem snaga je sveden na prilično odabran centar.
Prvi način postaje glomazan sa velikom količinom dodatnih sila i nije stabilan za prostran sistem snaga, drugi način je arogantan, jednostavniji i lakši.
Ako je dat sistem sila, koji se širi kao godišnja u jednoj ravni, onda ću, prenoseći sve ove sile, sasvim dovoljno staviti tačku O u ovu ravan, koja se zove centar redukcije, oduzimamo silu koja se dodaje do tog centra.
taj par sa trenutkom
Geometrijski zbir sila sistema naziva se vektor jednakosti sistema sila.
Algebarski zbir momenata sila ravnog sistema, gde postoje tačke Pro, naziva se glavni moment sistema sila, gde postoje tačke Pro.
Moment glave se mijenja od promjenjivog centra redukcije; zavisnost momenta glave od izbora centra za vođenje izražava se sljedećom formulom:
de i - dva različita centra adukcije.
Pošto sila R i para sa momentom, koji se uzimaju kao rezultat dovođenja ovog ravnog sistema sila u centar, leže u jednoj ravni, onda se mogu svesti na jednu silu primenjenu na stvarnu tačku. Tsya sila je jednaka datom ravnom sistemu sila.
Ovim redom, yakscho, tada se sistem sila svodi na jednu jednaku jednaku, tako da ne prolazi kroz centar redukovanog O. Kada je moment jednak, moguće je da tačka bude jednaka algebarskom zbir momenata svih sila jednake tačke (Varinjonov teorem).
Ako se kos koordinata odabere u centru datog i imajući u vidu projekciju svih sila na koordinatne ose i koordinate tačaka stagnacije ovih sila, tada je trenutak koji je jednak poznat po formuli
Ako se, kao rezultat dovođenja sistema sila u dato središte, pokaže da je vektor glave sistema bliži nuli, a moment glave jednak nuli, tada je sistem ekvivalentan paru sila, a glavni moment sistema je bliži momentu ravnoteže opklade i ne leži u ovoj krivini u izboru.centar duha. Kako je sistem doveden na ravnopravan, primenjen u centru datog Pro.
Yakscho i , tada je sistem snaga otkupljivanja od rívnovazi. Sve fluktuacije koje traplyayutsya kada su sile ravnog sistema su presavijene, mogu se podnijeti za stolom. 3.
Tabela 3
Pogledaćemo jednakost ravnog sistema sila u ofanzivnom pasusu, a sada pređimo na glavni zadatak o savijanju sila ravnog sistema.
Primjena 13. S obzirom na ravan sustav projekcija sila X i Y tsikh sila na koordinatne osi, koordinate x, y tačke, njihova zastosuvannya zadaci u tabeli. 4.
Tabela 4
Dovedite ovaj sistem u klasu koordinata, a zatim spoznajte liniju božanstva.
Rješenje. Znamo projekciju vektora glave datog sistema sila na koordinatne ose prema formuli (14)
Moment glave je poznat iz formule (15)
Hajde - tačka linije dií̈ shukanoí̈ rivnodíyuchoí̈. Todi
S druge strane, iza Varignon teoreme, možemo:
otzhe,
Tse i ê vnyannya liníí̈ díí̈ rivnodíyuchoyu.
Primjer 14. Znati jednak broj sila koje djeluju na bočne strane pravilnog šesterodijela, direktno prikazanog na sl. 30, yakscho.
Rješenje. Vibero za centar redukovanog centra O šestokrivnoj i znamo vektor glave R i moment glave datog sistema sila na centar O.
Da bismo znali moment sile u tački O, izostavimo okomitu CM, iz tačke O na liniji sile. Dakle, dok snaga pragne obavija šestodelnicu oko tačke O iza strelice godine, tada
Opisi metode dovođenja jedne sile u centar tačke mogu se zasosuvati na bilo koji broj sila. Prihvatljivo je da na tačkama tela A, B, C i D (slika 30) deluju sile F1, F2, F3, F4. Potrebno je dovesti qi sile do tačke O području. Vratite silu F1, primijenjenu u tački A. Primijenjenu u tački O silama F1 "i F1"", paralelno i u suprotnom smjeru. "F1" "sa ramenom a1. Nakon što smo to uradili sa silom F2, primenjenom u tački U, oduzimamo silu F2, "primenjenu u tački Pro, i par sila sa ramena a2 tanko. B, C i D, zamenili smo sile koje konvergiraju F1, F2, F3, F4, primijeniti u tački O, i parovima sila sa momentima jednakim momentima datih sila u tački O:
sile koje se konvergiraju u tačkama mogu se zamijeniti jednom silom F"ch, što je skuplji geometrijski zbir skladišta,
Zove se Qiu sila, jednaka geometrijskom zbiru datih sila glavni vektor sistema sila označavam F "cilj.
Na osnovu pravila preklapanja parova sila njih moguće je zamijeniti rezultirajući par čiji je moment skuplji od zbira algebre momenata u zadacima sila, gdje se tačke Pro i nazivaju moment glave shodo cast point
Kasnije, u zagalnomu vipadku ravni sistem sila na rezultat redukcije na tsíêí̈ tačku Pro je zamenjen ekvivalentnim sistemom, koji se sastoji od jedne sile (vektor glave) i jednog opklada (moment glave). Potrebno je naučiti da je vektor glave F"ch jednak datom sistemu sila, jer sistem nije ekvivalentan jednoj sili F"ch. Samo u zdravom raspoloženju, ako se moment glave okrene na nulu, vektor glave će biti jednak datom sistemu sila. Pošto je vektor glave najvažniji geometrijski zbir sila datog sistema, onda ni modul, ni direktno, ne može ležati u centru redukcije. Vrijednost tog predznaka momenta glave Mg da leži u poziciji centra redukcije, krhotine ramena skladišnih parova da leže u međusobnom položaju sila te tačke (centra), gdje su momenti uzeti.
Mogu se videti sledeće varijacije datog sistema sila:
1. - zagalny vypadok; sistem se vodi ka vektoru glave do momenta glave.
2.; sistem se svodi na jedan jednak, koji je jednak vektoru glave sistema.
3.; sistem je naveden na opkladu sila, moment je jednak momentu glave.
4. ; sistem je u ravnoteži, tako da je potrebno i dovoljno da ravan sistem sila bude jednak, tako da vektor glave i moment glave istovremeno dođu do nule.
Možete ga dovesti u divlji zamah, ako postoji tačka, tako da glavni moment sila dostigne nulu.
Pogledajmo ravan sistem sila, koji je doveden u tačku O, zatim je zamenjen vektorom glave, koji se primenjuje u tački, i sa momentom glave. Za pevanje je prihvatljivo da je glavni momenat ispravljanja iza strelice godine, tj. Zamislite ovaj trenutak parom sila FF", čiji je modul viberalno jednak modulu vektora glave, tj.
Proširimo nekoliko sila tako da je sila F "" bila ispravljena na biciklu, produžavajući na vektor glave F" ch. njih je moguće odbaciti (valjano do trećeg aksioma). Kasnije, u tački C, moment glave analiziranog sistema sila dostiže nulu, a sistem se izjednačava. Teorema o jednakom momentu (Varinyonova teorema) Pod uglom glave, sistem sila se svodi na glavni vektor F "ch i na glavni moment Mgl obrnut u centar redukcije, a moment glave je jednak zbiru algebre momenata u zadatku sile do tačke O:
Pokazano je kako se bira centar redukcije, pri čemu se moment glave sistema dovodi na nulu, a sistem sila na jedan jednak, jednak modulu vektora glave. Značajno je da je trenutak jednak tački O. Vrahovyuchi, da je rame OS sile F jače, Otrimuemo.
Dve vrednosti, verovatno jednake trećoj, jednake jedna drugoj, znamo da je od prednje strane jednako.
Otrimane izjednačava Varignonovu teoremu: moment jednako ravnog sistema sila, ako se uzme dovoljno tačaka, jednak je zbiru algebre momenata sila skladištenja i istih tačaka.
Iz Varignonove teoreme jasno je da glavni moment ravnog sistema sila može biti svaka tačka koja leži na pravoj dií̈, koja je jednaka nuli.
17. Statički moment površine poprečnog presjeka Statički momenti i resekcija Sxі Sy vikoristovuyutsya čin glave za vyznachennya položaj do središta područja poprečnog presjeka i središnje osi.
Pogledajmo promjenu statičkih momenata kada se ose pomiču paralelno (slika 1.1). Molim vas s poštovanjem F, Sxі Sy koordinatni sistem 0XY ima značajan statički moment Sx1, S y1 o novim osovinama x 1, y 1.
Mal. 1.1
Osiguranje plate x 1 \u003d x - aі y 1 = y - b prihvatamo: bilo S x 1 = Sx - bF; S y 1 \u003d Sy - aF;(1.1) Osí x 1 , y 1 može se izabrati u takvom rangu, tako da možete misliti: S x1 = 0, S y1 = 0. Osa, gdje su neki od statičkih momenata i sjecište jednaki nuli, nazivaju se centralnim. Tačka preseka centralnih osa se zove centar gravitacije. Uzimajući S x1 = 0 í S y1 = 0, s obzirom na (1.1) koordinate centra područja duž poprečnog presjeka pomoćnih osa x, y daju se formulama (značajno xc = a, yc = b ):
| (1.2) |
Očigledno, budući da je površina F pozicija centra područja rezanja (koordinate xc, yc) u koordinatnom sistemu 0xy v_dom, tada se statički momenti reza duž osa x, y mogu izračunati iz pogled (1.2): Sx = F y c; Sy = F x c. (1.3) Može se pokazati da statički moment može biti bilo koja osa koja prolazi kroz centar površine poprečnog presjeka, do nule. Kada je imenovan centar području preklopna ograda zastosovuêtsya ofanzivni postupak: 1) mreža je podijeljena na n dijelova, područje (F i) i položaj centara (C i) područja tih prozora; 2) postavlja se dodatni koordinatni sistem za koji su naznačene koordinate centara oblasti (x ci, y ci) ovih delova; 3) koordinate prenosa skladišta izračunavaju se prema formulama:
