Pislya absoliučiai ne išorinis ryšys du til. Absoliučiai elastingas ir nespyruokliškas centrinis guzas

Mechaninės energijos tvermės dėsnis Šis impulso tvermės dėsnis leidžia žinoti mechaninių darbų sprendimą tyliuose garuose, jei jų nėra namuose. Su tokio tipo užpakaliu zavdan є šoko sąveika Tel.

Po bendravimo šoko jis dažnai atnešamas į bendro gyvenimo motiną, fizikos technologijas (ypač atomo ir elementariųjų dalelių fiziką).

Pagal smūgį (abo zitknennyam) priimta naudoti trumpų valandų sąveiką, dėl kurios ji sužinos apie reikšmingus pokyčius. Tai užtrunka trumpą laiką, kad atsitrenktų į grindis tarp jų, kurių dydis nėra namuose. Neįmanoma įžvelgti anksčiau minėtų Niutono dėsnių sąveikos šoko. Energijos taupymo ir impulso dėsnių sustingimas bagatoke rudenį leidžia išjungti patį išjungimo procesą, o skambučiai koreguojami pagal likvidumą prieš išjungimą, atėmus visus pramonines vertybes qix reikšmės.

Mechanika dažnai turi du smūgio sąveikos modelius. absoliučiai pavasariškasі visiškai ne išorinis smūgis.

Visiškai ne spyruoklinis smūgis Vadinu tai tokiu sukrėtimu vzaimodiyu, kai yakіy tila z'єnuyutsya (supyksta) po vieną ir griūva toli jak vienas tilo.

Esant absoliučiai ne išoriniam poveikiui, mechaninė energija nenutrūksta. Chastkovo laimėjo, arba jei turėčiau kirsti vidinė energija kūnai (pakrovimas).

Su visiškai ne išoriniu smūgiu, galite naudoti aušintuvą (arba sviedinį) balistinė švytuoklė ... Švytuoklė M, P_dv_shenii ant hankos (1.21.1 pav.). Kulya Masoyu m, kaip skristi horizontaliai dėl greito maisto dėžutėje ir įstrigti naujoje. Dėl švytuoklės siūbavimo galite pamatyti aušintuvo greitį.

Matyt, dėžės su aušintuvu greitis įstrigo naujoje, per Todi, vadovaujantis impulsų taupymo dėsniu

Kai aušintuvas užstrigo, spektaklyje dingo mechaninė energija:

Šventovė M / (M + m) - kinetinės energijos dalis, kuri buvo perkelta į vidinę sistemos energiją:

Ši formulė sustingusi ne tik balistinei švytuoklei, bet net ir bet kokiai ne išorinei uždaromai dviem til su mažomis masėmis.

At m << M

Mayzhe visa kinetinė energija paverčiama vidine energija. At m = M

vidinė energija viršija pusę pirminės kinetinės energijos. Nareshty, su ne išoriniu uždaru didelės masės kūnu, kaip griūti, su silpnu mažos masės kūnu ( m>> M) pristatymas

de h- didžiausias švytuoklės aukštis per sekundę. 3 cich spіvvidnoshen vipliv:

Vimіryuyuchi tinkamu laiku h po švytuokle galima padidinti švytuoklės greitį υ.

Absoliučiai spyruokliškas smūgis vadinti zitknennya, kurioje užtikrinama kūnų sistemos mechaninė energija.

Bagatokh vipadkah zіtknennya atomams, molekulėms ir elementarioms dalelėms galioja absoliučiai spyruoklinio poveikio dėsniai.

Esant absoliučiai spyruokliniam smūgiui, impulso tvermės dėsnio tvarka yra mechaninės energijos tvermės dėsnis.

Galima naudoti paprasčiausią absoliučiai spyruoklinės spynos užpakalį centrinis smūgis du biliardo maišai, vienas jų iki uždarymo, ramiai praleidęs laiką stovykloje (1.21.2 pav.).

Centrinis karterio smūgis vadinamas užraktu, valytuvo atveju prieš ir po smūgio ištiesinta centro linija.

Turėkite uolų vipadku masi m 1 tai m 2 susidūrimo trinkelės nėra identiškos. Dėl mechaninės energijos tvermės dėsnio

Čia υ 1 yra pirmojo maišelio greitis prieš uždarant, kito maišelio greitis yra υ 2 = 0, u 1 tai u 2 - kultivuojamos kultūros likvidumas. Impulso išsaugojimo orų projekcijai koordinačių linijoje dėsnis, ištiesintas už pirmosios rankos greitumo prieš smūgį, užsiregistruokite su žiūrovu:

Atsisakėme dviejų rivinų sistemos. Qiu sistema gali būti matoma ir žinoma, kad ji nepasiekiama u 1 tai u 2 maišeliai uždarymui:

Tuo tarpu, jei įžeidžia kitus, gali būti tas pats masi ( m 1 = m 2), rašoma, kad pirmasis rutulys baigiasi ( u 1 = 0), o kitas žlunga u 2 = υ 1, kad aušintuvas pasikeistų skysčiais (і, taip pat impulsais).

Jei draugo vėsa vis dar per maža nenuliniam greičiui (υ 2 ≠ 0), tada sistemą galima nesunkiai pakelti į priekį, kad būtų galima papildomai pereiti prie naujos sistemos, nes ji sugenda vienodai „labai tiesiai“. Draugo tsіy sistemoje aušintuvas miega iki uždarymo, o perša yra už sklandumo υ 1 lankstymo įstatymo. ‘ = υ 1 - υ 2. Pradėjęs siekti greitumo formulėmis u 1 tai u 2 maišai uždarymui nauja sistema būtina keisti perėjimą prie „nevaldomos“ sistemos.

Laikantis tokio rango vikoristovuchi dėsnių ir mechaninės energijos bei impulso išsaugojimo, galima padidinti kultūros pajėgumą išjungimo metu, taip pat išjungimo efektyvumą.

Centrinis (priekinis) smūgis praktikoje įgyvendinamas dar rečiau, ypač kai kalbama apie molekulių atomų blokavimą. At ne centre dalelių (maišo) spyruoklinis uždarymas, kol uždarymas nėra ištiesintas išilgai tų pačių tiesių.

Asmeniškai palietus necentrinį spyruoklinį smūgį, gali būti dviejų tos pačios masės biliardo puodelių užraktas, iš kurių vieną galima uždaryti prieš užsimušant kulkai, o kitos kulkos greitis neištiesinamas. puodelių centrų linijos (1.21.3 pav.).

Esant absoliučiai spyruokliniam smūgiui, kūnas atgaus savo formą, pavyzdžiui, futbolo kamuolys atsitrenkęs į sieną arba biliardo kamuolys, kai į jį atsitrenks. Su tsom apibendrinta kinetinė energija keičiamas iki zberіgaєatsya.

Kitaip tariant, kinetinė energija nepereina į vidinę energiją, bet temperatūra nesikeičia.

Akivaizdus absoliučiai elastingas maišo smūgis į masyvią sieną (24.1 pav.).

Leiskite maišeliui greitai pakilti prie sienos, o viršų padėkite nuo įprasto iki sienos. Z'yasuimo, kokiu greičiu tai matyti iš sienos.

Tuo momentu, kai atsitrenkiama į maišelį į sieną, normalios reakcijos jėga atimama normalios reakcijos jėga (negalima trinti, matai šiltą!). , N y= 0, tačiau vertikalioje linijoje pagreitį galima atmesti: ir pas = 0, υ 0adresu =υ y.

Svyravimai esant absoliučiai spyruokliniam smūgiui, išsaugoma atgalinė kinetinė energija, o energija, atmesta stiliaus, per υ = υ 0. Ale oskilki (Pifagoro teoremai), tada ir taip jakas υ 0adresu =υ y, tada | υ 0NS | =| υ х|. Zvidsi su ravnosti trikutnikiv (div. 24.1 pav.) vipliv, scho kut vіdbittya maišeliai b dorіvnyє kutu її pіnnya a: a = b.

Otz, su absoliučiai spyruokliniu smūgiu į masyvią sieną greitis tila nesikeičia už absoliučią vertę, a Kut Padinnya Dorivnyu Kutu Vidbittya.

Zavdannya 24.1. Z vysoti N apie sklandų zavdovžkos srities pagrobimą l = H / 3і kutomu nahilu a = 30 ° zіskovuє netrynus maišelio і tada krenta ant horizontalios srities, smūgis į yaku slysta vvvatyu absoliučiai elastingai (24.2 pav., a). Ant jako kabo h Ar matote maišą, kai jis atsitrenkia į vietą?

Sprendimas... Žinoti h Krepšys subyra, kai atsitrenkia į vietą (24.2 pav., b). Kulka griūva jakas tilo, mesti palei kraštą į horizontą ir pakabinti, jakas pamatyk iš kino, dorivnyu, de υ c - vertikalus burbuolės shvidkosti sandėlis.

Mes žinome, kaip padėti TKE:

.

Norėdami sužinoti horizontalią saugojimo vietą, žinote, kad saugojimo modulis taip pat yra už papildomą TKE:

.

3 pav. 24.2, b:

υ r = υ 1 cos30 ° = .

Deja, prie horizontalios tiesės yra skeveldros, kai važiuoju tolyn nuo pavogtos vietos, jos nespaudžia maišo, vertė υ d toli per valanda nepasikeis, o jei smūgis bus horizontalus, plotas taip ir liks, lyg būčiau išvarytas iš pavogtos vietos.

Dabar mes žinome vertikalų sandėlį shvidkostі:, de, υ r =. Žvidsi

Galų gale, įmanoma laikytis išsaugojimo įstatymų, ir lengva iš to pasisemti. Dėl savo žinių žinote, kad krepšinio kamuolio pumpavimas yra naudingas važiavimui, bet žaidimams praktiškai ne. Galėjome sulaužyti švilpukus, bet jaunųjų smūgiai galėjo atsimušti atgal. Apibūdinti smūgius, supažindinti su abstrakčiu supratimu apie absoliučiai spyruoklinius ir absoliučiai nespyruoklinius smūgius. Dienos pabaigoje galėsime jus nugalėti.

Tema: Mechanikos saugos įstatymas

Pamoka: Tel. Absoliučiai pavasariškas ir absoliučiai nevasariškas hitas

Dėl vivchennya budov ir kalbos, todėl chi inakshe vikoristovuyutsya plėtrą. Pavyzdžiui, norint atrodyti kaip daiktas, jis gali būti suvokiamas šviesa arba elektronų srautu, arba šviesos srautu, arba elektronų srautu, nuotrauka, rentgeno ženklu arba duoto objekto vaizdas tam tikru būdu. Esant tokiam rangui, dalelių graviravimas paliks mus ir gatvėje, ir moksle, ir technikoje, ir gamtoje.

Pavyzdžiui, su vienu švino branduoliu Didžiojo hadronų koliderio ALICE detektoriuose iškyla dešimtys tūkstančių dalelių, po kurių griūties galima sužinoti apie didžiausią kalbos galią. Žvilgsnis į taisymo procesus, nenaudojant tausojimo įstatymų, apie kuriuos sakoma, taip, aš galiu pataisyti rezultatus vien dėl to, kas matoma išjungimo momentu. Nežinome, dviejų branduolių uždarymo su švinu momentu nežinome, nes bus dalelių energija ir impulsas, kuris išsiskirs jiems uždarius.

Galima suprasti, kaip elgiamės su uždarymo procesu, kad nebūtų galimybės pakeisti stiliaus, nes tai keičia mūsų stovyklą tik tada, kai ji uždaroma, kaip tai vadinama smūgiu.

Kai jis uždarytas, nukritus, prarandama kinetinė energija, tačiau ta pati kinetinė energija pasiskirsto. Tai teisinga, valandai užrakinti pokalbį kartu su kitais, liejant vienas kitą ir vikonuyuchi robotui. Dėl roboto kokybės gali pasikeisti odos kinetinė energija. Be to, robotas, tarsi dar būtų gyvas, gali pasirodyti kaip nervingas robotas, kaip prie jo būtų kiti. Tai gali lemti tai, kad mechaninė energija gali virsti šiluma, elektromagnetiniu būdu arba generuoti naujas dalis.

Zitknennya, tiems, kurie nesirūpina tilo kinetine energija, kurią galima pavadinti ne išorine.

Tarp galingo spyruoklinio žagsulio, є vienas vinyatkovy vypadok, jei užstrigsi, dėl to supyksi ir tada griūni kaip viena visuma. Aš vadinu tokį ne išorinį smūgį visiškai nespyruokliuojamas (1 pav.).

a) b)

Mažas. 1. Visiškai nesusijęs

Užpakalis visiškai neišpūstas. Leiskite aušintuvui skristi horizontalia tiesia linija nuo greitaeigio ir pataikyti į nesutvarkytą dėžę nuo masyvo pradžios, judėdami ant nittų. Kulya įstrigo girgždėdamas, o tada ėmė griūti dėžė su aušintuvu. Aušintuvo ir dėžutės smūgio metu jėgos jėga nukreipiama vertikaliai žemyn, o sriegio traukimo jėga yra tiesiai į kalną, kai tik aušintuvo smūgio neužtenka, sriegis neprilipo. Esant tokiam rangui, galima gerbti, kad jėgų impulsas, kuris tęsiasi prieš pat valandą, pasiekia nulį, o tai reiškia, kad tai yra teisingas impulso taupymo dėsnis:

.

Umova, koks šaunelis įstrigo dėžėje, є supažindinsiu su absoliučiai netangiu smūgiu. Perevirimo, kuris po smūgio tapo su kinetine energija. Pochatkovos kinetinė energija:

Kintseva dėžutės kinetinė energija:

paprasta algebra parodys, kaip kinetinė energija pasikeitė smūgio metu:

Otzhe, pochatkova kinetinė kolі mensha energija kіntsevu vienam dejakui yra teigiama vertė. Jak tse tapo? Pataikant su gurkšniu su tuo aušinimo skysčiu, yra stipri atrama. Atramos kinetinės energijos raida prieš ir kai jai palaikyti naudojamos tos pačios robotinės jėgos. Kitaip tariant, aušintuvo kinetinė energija atiteko aušintuvo šildymui.

Kadangi pertraukimo rezultatas yra du-tl, energija kinetinė, toks smūgis vadinamas absoliučiai spyruokliniu.

Naudodami absoliučiai spyruoklinių smūgių užpakalį, galite užrakinti biliardo maišus. Lengviausias būdas suprasti tokio tipo ryšį yra centrinis ryšys.

Centrinė dalis vadinama šautuvu, kurio vieno važiavimo greitis praeina per masės centrą. (Mal. 2.)

Mažas. 2. Centrinis maišo smūgis

Tegul miega vienas aušintuvas, o draugas prikaltas prie jos kaip švidkistyu, jakas, mūsų tikslams, praeina per kito aušintuvo centrą. Kadangi yra centralizuotai sujungtas ir spyruoklinis, tai uždarius atsiranda stiprus spyruokliškumas, taip ir jungiasi linijos. Reikia pagaminti iki pirmojo horizontalaus sandėlio impulso pokyčio, o kito – horizontalaus sandėlio impulso. Pataikius kitam kamuoliui, impulsas nuimamas, dešiniarankiai ištiesinami, o pirmasis kamuoliukas gali subyrėti kaip dešiniarankis, todėl pirmarankis neatsiguls nuo spivvidnoshennya tarp masami šliužų. Vipadkuose situacija suprantama, jei masė auginama.

Impulso vikonutsya taupymo dėsnis bet kokiam maišo uždarymui:

Esant absoliučiai spyruokliniam smūgiui, taip pat laikomasi energijos tvermės dėsnio:

Galime priimti dviejų vienodų verčių ir dviejų nepasiekiamų dydžių sistemą. Virishivshi, mi otrimaєmo vidpovid.

Pirmojo aušintuvo, atsitrenkusio į duris, greitis

,

Stebėtina, kad tai gali būti ir teigiama, ir neigiama, nes tai yra daug kultūros. Be to, galite matyti vaizdo įrašų tipus, jei jie yra vienodi. Dienos pabaigoje smūgis Perša kul zupinitsya. Kitų kuli sklandumas, kaip jie reiškė anksčiau, pasirodė esantis teigiamas bet kokio brandumo atveju:

Nareshty, yra pastebimas necentrinio ritmo pavidalu šnekamojoje viglyadoje – jei tai masi cul rivn. Todi, iš taupymo impulsų dėsnio galime parašyti:

Be to, užtikrinama kinetinė energija:

Necentrinis smūgis bus, jei maišo svoris per stiprus, jis nepraeina per blogo maišo centrą (3 pav.). Pagal impulso taupymo dėsnį matyti, kad kultūros slėgis tampa lygiagretainiu. Be to, galima sutaupyti kinetinę energiją, aišku, kad tai ne lygiagretainis, o kvadratas.

Mažas. 3. Smūgis ne centre su tomis pačiomis masėmis

Esant tokiam rangui, esant absoliučiai spyruokliniam smūgiui nuo centro, jei yra masi kul rіvnі, smarvė nuo tiesaus pjūvio išaugs iki vieno.

Literatūros sąrašas

1. G. Ya. Myakishev, B. B. Bukhovcevas, N. N. Sotskis. Fizika 10. – Kijevas: prospektas, 2008 m.
2. A.P. Rimkevičius. fizika. Probleminė knyga 10-11. - M: Bustard, 2006 m.
3. O. Ya. Savčenko. Fizikos vadovas – Maskva: Nauka, 1988 m.
4. A. V. Periškinas, V. V. Krauklis. Fizikos kursas v. 1. - M .: Derzh. uch.-ped. peržiūrėti. hv. Oviti RRFSR, 1957 m.

Žiūrėti: Taigi, kaip tai pučia iš gamtos. Pavyzdžiui, jei kamuolys buvo pataikytas į futbolo vartų tinklą arba jei plastikas buvo išlaižytas iš jūsų rankų ir prilipo prie stulpelio, arba jei jis buvo nušautas, įstrigo vaikams ant taikinio virvelių arba sviedinys pateko į pobūvių salę.

Maitinimas: Siekti daugiau užpakalio iki absoliučiai spyruoklinio smūgio. Ar jaučiate gamtos dvoką?

Žiūrėti: Gamtoje nėra absoliučiai spyruoklinių smūgių, žymių bet kokiam smūgiui, dalį kinetinės energijos įjungs išorinės robotų jėgos. Tačiau tai galima padaryti absoliučiai spyruokliškais smūgiais. Turime teisę būti teisūs, nes kinetinės energijos pokytis smūgio metu yra nereikšmingas energijos kainos atžvilgiu. Tokių smūgių užpakaliai gali būti krepšinio kamuoliukas, kuris eina per asfaltą, valo metalinius maišelius. Spyruoklės taip pat naudojamos idealių dujų molekulėms pakeisti.

Maitinimas: Koks robiti, jei smūgis yra chastkovo spyruoklė?

Žiūrėti: Būtina įvertinti energijos išsklaidymo jėgų galią, kad tokios jėgos, kaip jėgos eikvojančios atramos jėgą, atsirastų. Būtina paspartinti impulso išsaugojimo dėsnius ir žinias apie proceso kinetinę energiją.

Maitinimas: Yak varto virishuvati problema dėl ne centrinio maišo smūgio, o kaip su problema?

Žiūrėti: Varto užrašykite impulso taupymo dėsnį vektorinėmis formomis ir išsaugomos tos, kurios yra kinetinė energija. Dal, pamatysite dviejų rivinų ir dviejų neprižiūrimų sistemą, išmokę jaką, o kultūros ypatybes galite pažinti, kai ji yra sujungta. Tačiau tai reiškia, kad būtina atlikti sulankstomą ir daug pastangų reikalaujantį procesą, kaip pereiti tarp mokyklų programų.

Absoliučiai ne išorinį smūgį galima demonstruoti ir už papildomo plastilino (molio) maišo, bet galima ir po vieną griūti. Yaksho masi kul m 1 tai m 2 їх pagreitinkite iki smūgio, tada, pergalę ir taupymo impulso dėsnį, galite parašyti:

Jei aušintuvas subyrėjo vienas prie kito, tada smarvė iš karto prodovzhuvati sugriūti tame dviratyje, kuriame aušintuvas sugriuvo, yra didelis impulsas. Kai kuriose vipadku - jei masi ir shvidkostі kultūros rіvnі, tada

Z'yasuєmo, kaip keičiasi kultūros kinetinė energija su centriniu absoliučiai ne išoriniu smūgiu. Taigi, kadangi tarp jų kultūrų fiksavimo procese atsiranda jėga, kuri slypi ne dėl pačių deformacijų, o dėl sklandumo, tai savo priemonėmis galiu panaudoti jėgas, kurios buvo sumažintos iki galios. trynimo, mechaninės energijos tvermės dėsnis nėra kaltas. Dėl deformacijos atsiranda kinetinės energijos „iššvaistymas“, nes ji virsta šiluma arba šilumos energija ( energijos išsklaidymo). Qiu „vratu“ gali būti vizualiai reikšmingas pagal kinetinės energijos skirtumą prieš tą smūgį:

.

Žinutės otrimuєmo:

(5.6.3)

Jei tai til, tai vdaryal, buvo daug problemų (υ 2 = 0), tada

Jeigu m 2 >> m 1 (nepaklusniųjų til masė dar didesnė), tada visa kinetinė energija smūgiuojant virsta vidine energijos forma. Tam, pavyzdžiui, norėdami atmesti didelę kovadlo deformaciją, naudojame masyvų plaktuką.

Jei ir praktiškai visa energija stiklinama daug didesniam poslinkiui, o ne per didelėms deformacijoms (pavyzdžiui, plaktukas – gėlės).

Absoliučiai spyruoklinis smūgis yra to užpakalis, nes dėl išsklaidymo jėgų prarandamos mechaninės energijos „atliekos“.

Dažnai charakteris yra elementarus bendraujantiems žmonėms. Prie fiziškumo su smūgiu yra toks sąveikos tipas, kuris griūna, bet kurią sąveikos valandą galima įsitraukti.

Enciklopedinis „YouTube“.

• 1 / 5

  M 1 u → 1 + m 2 u → 2 = m 1 v → 1 + m 2 v → 2. (\ rodymo stilius m_ (1) (\ vec (u)) _ (1) + m_ (2) (\ vec (u)) _ (2) = m_ (1) (\ vec (v)) _ (1) + m_ (2) (\ vec (v)) _ (2).)

  čia m 1, m 2 (\ displaystyle m_ (1), \ m_ (2))- pirmosios ir kitos til masės. u → 1, v → 1 (\ rodymo stilius (\ vec (u)) _ (1), \ (\ vec (v)) _ (1))- greitis pirmą kartą prieš ir po sąveikos. u → 2, v → 2 (\ rodymo stilius (\ vec (u)) _ (2), \ (\ vec (v)) _ (2))- kito tipo Shvidk_st prieš ir po sąveikos.

  m 1 u 1 2 2 + m 2 u 2 2 2 = m 1 prieš 1 2 2 + m 2 v 2 2 2. (\ displaystyle (\ frac (m_ (1) u_ (1) ^ (2)) (2)) + (\ frac (m_ (2) u_ (2) ^ (2)) (2)) = (\ frac (m_ (1) v_ (1) ^ (2)) (2)) + (\ frac (m_ (2) v_ (2) ^ (2)) (2)).

  Svarbu- Impulsai yra sukrauti vektoriais, o energijos yra skaliarinės.

  Absoliučiai spyruoklinis smūgis matomas būtent tada, kai užsidaro mažos energijos elementarios dalelės. Kvantinės mechanikos principų, ribojančių sistemos galią, palikimo kaina. Nors dalelių energijos, kurios, regis, nepakanka vidiniams laisvės žingsniams išsivystyti, sistemos mechaninė energija nekinta. Mechaninės energijos kitimas gali būti apsaugotas tvermės dėsniais (per mažas impulso momentas, poravimas). Reikalauti, tačiau vrahovuvati, todėl uždarytas gali pakeisti sistemos sandėlį. Paprasčiausias užpakalis- Viprominuvannya šviesos kvantas. Lygiai taip pat gali sumažėti piktų dalelių chi, o dainuojančių protų – naujų dalelių populistas. Uždaroje sistemoje laikomasi visų išsaugojimo, protesto dėsnių skaičiuojant sistemos kaitos sėkmę.

  Absoliučiai elastingas smūgis dvipusėje erdvėje

  Dviejų statmenų odos storių atveju dviem atvejais odos storis yra kaltas dėl dviejų statmenų odos savybių: vieno, kuris yra visiškai vienodas iki normalaus paviršiaus ploto, todėl sąlyčio taške ji auga kaip gerai kaip Oskіlki zіtknennya dіє atimta linija zіtknennya, kurios greitis, kurio vektoriai eina išilgai tikslaus taško iki sąlyčio taško, nesikeičia. Švidkosti, ištiesinti iš vystymosi linijos, gali būti skaičiuojami už kitų ramių rivinijų, esančių viename vimyre. Likutis sklandumas gali būti apskaičiuojamas iš dviejų naujų sklandumo komponentų ir yra pradžios taške. Papildomi dvipusiai pakeitimai atliekami laisvai tekančioms 100 kartų dvipusių dujų dalelėms.

  Tiesiog paleisk, kad pirmoji jo dalis subyrėtų, o kita dalis yra stovykloje, ramu, kol uždarys, tada išpjauna dvi dalis, θ 1 tai θ 2 megzti su iškirpte θ eime viraz:

  Tan ⁡ ϑ 1 = m 2 sin ⁡ θ m 1 + m 2 cos ⁡ θ, ϑ 2 = π - θ 2 (rodymo stilius) (m_ (1) + m_ (2) \ cos \ teta)), \ qquad \ vartheta _ (2) = (\ frac ((\ pi) - (\ teta)) (2)))

  Likvidumo vertės bus įžeidžiamos uždarant:

  V 1 '= v 1 m 1 2 + m 2 2 + 2 m 1 m 2 cos θ m 1 + m 2, v 2' = v 1 2 m 1 m 1 + m 2 sin ⁡ θ 2 (\ displaystyle v " _ (1) = v_ (1) (\ frac (\ sqrt (m_ (1) ^ (2) + m_ (2) ^ (2) + 2m_ (1) m_ (2) \ cos \ teta)) (m_ (1) + m_ (2))), \ qquad v "_ (2) = v_ (1) (\ frac (2m_ (1)) (m_ (1) + m_ (2))) \ sin (\ frac (\ teta) (2)))

  Dvovimіrne zіtknennya du ob'єktіv, mokyklų mainai žlugimo.

  Pirmojo aušintuvo liekamieji komponentai x ir y gali būti apskaičiuojami taip:

  V 1 x ′ = v 1 cos ⁡ (θ 1 - φ) (m 1 - m 2) + 2 m 2 v 2 cos ⁡ (θ 2 - φ) m 1 + m 2 cos ⁡ (φ) + v 1 sin ⁡ (θ 1 - φ) cos ⁡ (φ + π 2) v 1 y ′ = v 1 cos ⁡ (θ 1 - φ) (m 1 - m 2) + 2 m 2 v 2 cos ⁡ (θ 2 - φ ) m 1 + m 2 sin ⁡ (φ) + v 1 sin ⁡ (θ 1 - φ) sin ⁡ (φ + π 2) (\ displaystyle (\ begin (lygied)) v "_ (1x) & = (\ frac (v_ (1) \ cos (\ theta _ (1) - \ varphi) (m_ (1) -m_ (2)) + 2m_ (2) v_ (2) \ cos (\ theta _ (2) - \ varphi )) (m_ (1) + m_ (2))) \ cos (\ varphi) \\ & \ quad + v_ (1) \ sin (\ theta _ (1) - \ varphi) \ cos (\ varphi + ( \ frac (\ pi) (2))) \ v "_ (1y) & = (\ frac (v_ (1) \ cos (\ theta _ (1) - \ varphi) (m_ (1) -m_ (2) )) + 2m_ (2) v_ (2) \ cos (\ theta _ (2) - \ varphi)) (m_ (1) + m_ (2))) \ sin (\ varphi) \\ & \ quad + v_ (1) \ sin (\ theta _ (1) - \ varphi) \ sin (\ varphi + (\ frac (\ pi) (2))) \ pabaiga (sulygiuota)))

  de v 1 tai v 2 skaliariniai dviejų burbuolių dydžiai nuo dviejų iki, m 1 tai m 2 їх masės, θ 1 tai θ 2 kuti ruhu, ir mažas Phi (φ) tse kut dotyku. Norint ištaisyti kitokio tipo greičio vektoriaus ordinates ir abscises, reikia pakeisti eilučių indeksą 1 ir 2 atitinkamai 2 ir 1.